Stationäre Ströme. 
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bezeichnet die erste der Formeln (78) als die „Ohm’sche Formel“ und nennt w den „elektri- 
schen Widerstand“ des Leiterstückes. 
Je nach den für i und <p gewählten Einheiten ergiebt die Ohm’sche Formel ein ver- 
schiedenes Maass für den Widerstand. Aus den mitgetheilten Daten folgt: 
(79) w?( m ) = w F 2 , mj(p) = w( m ) . 10~ 9 . 
Die praktische Widerstandseinheit heisst „Ohm“. 
Joule’sche Wärme. Denken wir uns in der früher verwertheten Art ein Leiterstück, 
das von zwei Niveauflächen und einer Stromkurvenfläche begrenzt wird. Widerstand, Potential- 
abfall und Stromstärke seien wiederum w, <f\ — </>2 und i. In der Zeit t strömt die Elektricitäts- 
menge i t hindurch ; das Potential sinkt dabei um (f i — <p 2 , hieraus folgt, dass dem Aether die 
Energie Q = i — </. 2 ) i t entzogen wird. Setzt man «pj — <p 2 — i w, so entsteht : 
(80) Q = i 2 w t. 
Die Energie Q wird verbraucht, um die elektrischen Atome durch den Leiter zu bewegen , und 
findet sich erfahrungsmässig als freiwerdende Wärme wieder. Man nennt die letztere „Joule’sche 
Wärme“ und (80) die „Joule’sche Formel“. 
Benutzt man die elektrostatischen oder elektromagnetischen Einheiten und rechnet t nach 
Sekunden, so ergiebt die Joule’sche Formel den Betrag der Wärme in Erg. Hieraus folgt für die 
praktischen Einheiten die Formel: 
(80 a) Q — (i<i>)) 2 «AP) t ■ 10 7 Erg. = ca 0,24 (i(P)) 3 mW t Gramm- Kalorien. 
Für unendlich kleine Yolumelemente ergiebt die Joule’sche Formel: 
(81) d Q — x R, 2 dt t = — r 2 dr t. 
Wenn keine elektromotorischen Kräfte auftreten, verhält sich in inhomogenen Leitern, 
in denen x variirt, alles ganz ähnlich wie in homogenen. 
Elektromotorische Kraft. In einem stationären elektromagnetischen System bleibt der 
Energieinhalt des Aethers unverändert. Da nun wegen des Leitungswiderstandes dem Aether 
beständig Energie entzogen wird — die sich in Joule’sche Wärme umwandelt — so folgt, dass 
auch Stellen vorhanden sein müssen, an welchen umgekehrt dem Aether durch die Materie Energie 
zugeführt wird. Nach unserer Theorie kann das nur mittels der elektrischen Kräfte, und zwar da- 
durch geschehen, dass die elektrischen Atome entgegen dem Antrieb des Aethers bewegt werden. 
Die Uebertretungsstellen müssen daher in den Strömen selbst gesucht werden: Wir finden sie in den 
„elektromotorisch“ wirksamen Stellen, von denen schon bei der Elektrostatik gesprochen wurde. 
IV bedeute den elektromotorischen Vektor, dann ist die gesammte mechanische Kraft, welche auf 
ein elektrisches Theilchen t einwirkt: 
(82) K = = s (K H — |- -R0> 
wenn R -j- R‘ die Resultante von R und IV darstellt. — Ebenso wie das mit t multiplicirte 
Integral von RJ d l die Arbeit des Aethers angiebt, so giebt das mit e multiplicirte entsprechende 
Integral von RVx d X die Arbeit der elektromotorischen Kräfte an. Man pflegt 
f h 
(83) e = / R‘x dl 
Ja 
die zwischen den Punkten a und b wirksame „elektromotorische Kraft“ zu nennen. Diese hat 
also für die Einwirkung der umgebenden Materie ganz dieselbe Bedeutung wie die „Potential- 
differenz“ für die Einwirkung des umgebenden Aethers. Strömt die Elektricitätsmenge « von a 
nach b, so leistet die elektromotorische Kraft die Arbeit 
(84) Ä — ee. 
Wenn keine Strömung stattfindet, muss überall R — — — R‘ sein, hieraus folgt, dass 
dann die Potentialdifferenz, mit umgekehrtem Vorzeichen versehen, gleich der elektromotorischen 
Kraft ist. 
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