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E. Wiechert, Elektrodynamik. 
wobei q eine für das Medium charakteristische Zahl bedeutet, die man nach Maxwell den „Koeffi- 
cienten der Magnetisirung“ nennt; heisst nach W. Thomson die „magnetische 
Permeabilität“. — q ist hei einem ferromagnetischen Medium positiv, bei einem diamagnetischen 
negativ; ausser bei den wenigen stark magnetisirbaren Stoffen, deren Hauptrepräsentant das Eisen 
ist, finden wir nur sehr kleine Werthe: Für das diagmanetische Wismuth ist q = ca — 14 ■ 10— 6 , für 
eine Eisenchloridlösung vom specifischen Gewicht 1, 4, die sich ferromagnetisch verhält, 
q = ca -)- 30 • 10— 6 . In der Gruppe der stark magnisirbaren Medien dagegen geht q herauf bis etwa 
zum Werth 30. 
Stark magnetisirbare Medien. Für diese sind die Gleichungen (88), (89) nur inner- 
halb gewisser Grenzen von H und SK anwendbar, und nur für ganz rohe Näherungsrechnungen. M 
wächst bei ihnen nicht, wie (88), (89) es annehmen, ohne Auf hören mit H und sondern nähert 
sich asymptotisch einer oberen Grenze. (Für Eisen liegt diese etwa bei 1750 Centimeter- 
Gramm-Sekunde-Einheiten ; sodass AaM = H — SK etwa 22000 erreicht.) Die Erscheinung stimmt 
vorzüglich mit unserer Annahme der vorgebildeten molekularen Stromsysteme zusammen: Offenbar 
wird das Maximum der Magnetisirung erreicht sein, wenn alle Stromsysteme parallel gestellt sind. — 
Auch die Erscheinung der Hysteresis entspricht der Annahme; sie lässt schliessen, dass die 
Drehung der Stromsysteme erst erfolgt, wenn die Kräfte über gewisse Grenzen hinauswachsen, und 
dann sogleich um grössere Winkel. (Die Hysteresis bildet hiernach ein Analogon zu den bleibenden 
Deformationen elastischer Körper.) 
Elektromagnetische Induktion. 
Induktion durch Veränderung der elektromagnetischen Erregung des Aethers. 
In einem elektromagnetischen System mögen Zustandsänderungen vor sich gehen, jedoch so langsam, 
dass die mittlere Erregung jeder Zeit nur wenig von der entsprechenden für den stationären Zustand 
verschieden ist. Da die Vertheilung von H sich ändert, kann nach der fundamentalen Gleichung: 
Schwellung (H) = = V Quirl (R) die Vertheilung von R nicht quirlfrei sein. Irgend eine geschlossene 
Kurve A werde angenommen und eine Fläche A, welche von A vollständig berändet wird. Dann 
ist nach Stokes (Vergl. S. 9) das Linienintegral von R über A gleich dem Flächenintegral des Quirls 
von R über A; die fundamentale Gleichung ergiebt daher: V Linienintegral (R) — Flächenintegral 
(Schwellung (Efj — d ( Flächenintegral (H)') / dt. Das Flächenintegral von Hist nach der fundamen- 
talen Annahme IV (Seite 12) auf allen von A begrenzten Flächen gleich gross; uns möglichst enge 
an Faraday- Maxwell anschliessend, wollen wir den gemeinsamen Werth die „Anzahl der von 
A umschlossenen Wirbellinien“ nennen. — Das Linienintegral von R wäre im stationären Felde 
= 0, der hier auftretende Werth von 0 verschiedene erscheint also als Wirkung der Veränderung 
des Feldes ; da er einer elektromotorischen Kraft materiellen Ursprungs genau entspricht, nennt man 
ihn die längs A „inducirte elektromotorische Kraft“. Bezeichnen wir die Zahl der um- 
schlossenen Wirbellinien mit A r , die inducirte elektromotorische Kraft mit e, so ergiebt sich, wenn 
N und e in gleichem Sinne gerechnet werden: 
(90) 
-rr / , dN 
Ve = e(™) — -T-- 
dt 
Die durch Veränderung der magnetischen Erregung des Aethers auf einer geschlossenen Kurve 
inducirte elektromotorische Kraft, elektromagnetisch gemessen, ist also jeder Zeit gleich der 
Geschwindigkeit mit der in Folge dessen die Anzahl der von der Kurve umschlossenen Wirbel- 
linien sich ändert. 
Induktion durch Bewegung der Materie relativ zum Aether. Wenn ein materieller 
Körper sich im magnetisch erregten Aether bewegt, so werden die unter VI b beschriebenen Kräfte 
erweckt; da die elektrischen Atome verschiedener Art nach entgegengesetzten Richtungen getrieben 
werden, so macht es den Eindruck, als ob durch die Bewegung in der Materie elektromotorische 
Kräfte entstehen; diese heissen ebenfalls „inducirte“ elektromotorische Kräfte. Der zugehörige 
