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E. Wiechert, Elektrodynamik. 
magnetische Energie. Dann können wir nach Seite 25 setzen: E(H) = i 2 P/2, wobei Peine Grösse 
bedeutet, die von der geometrischen Beschaffenheit der Strombahn abhängt. Aendert sich i, so 
entsteht eine inducirte elektromotorische Kraft. Ist diese e, so soll ei dt, d. i. die Stromarbeit von e 
während des Zeitelementes dt, gleich — d E (PT) sein ; hieraus folgt : e = — (di / dt) P. Aendert 
sich neben der Stromstärke auch die Gestalt der Bahn, so ergiebt sich durch ähnliche Ueberlegungen 
die elektromotorische Kraft wegen der Veränderung der Erregung des Aethers = — (di / dt) P 
— i d P / 2 dt. Es tritt hierzu noch eine inducirte elektromotorische Kraft wegen der Bewegung ; ihre 
Stromarbeit während des Zeittheilchens dt, nämlich e i dt, ist gleich der negativen Arbeit der pondero- 
motorischen Kräfte, also gleich derjenigen Verminderung des Potentials, welche auf Rechnung der 
Bewegung kommt. Diese Verminderung ist = — i 2 d P / 2; die elektromotorische Kraft wegen der 
Bewegung hat daher den Werth — i d P / 2 dt, und wir erhalten für die gesammte inducirte 
elektromotorische Kraft im Stromkreis die Formel: 
(91) 
di p_ . d P d (i P) 
dt 1 dt dt 
P heisst der Koefficient der Selbstinduktion. 
In ganz gleicher Weise findet man bei zwei linearen Strömen, (1) und (2), mit dem wechsel- 
seitigen elektrodynamischen Potential P 12 (H) = i± i 2 -£j 2 für die elektromotorische Kraft, welche 
in (2) durch (1) inducirt wird, wenn die relative Lage sich ändert, oder wenn Stromstärke oder 
Gestalt von (1) variiren, die Formel: 
(92) 
di\ D . d P 1>2 d (i± P} ( 2 ) 
® — ~~dt Fl ' 2 ~ h dt = dt 
P 1 2 dessen Werth sich ebenso wie der Werth von P durch die Formeln (50) und (52) ergiebt, heisst 
der Koefficient der wechselseitigen Induktion. 
(91) und (92) stellen die berühmten F. Neumann ’schen Gesetze der elektro- 
magnetischen Induktion dar. 
Optik. 
Nichtleiter. Für den freien Aether wird die Lichtbewegung dargestellt durch die funda- 
mentalen Gleichungen : 
II. Schwellung (PL) = = — V Quirl (H); Schwellung (H) = = V Quirl (R). 
In materiellen Nichtleitern müssen neben den Vorgängen im Aether die Bewegungen der elektrischen 
Atome beachtet werden. Wir wollen zunächst annehmen, dass die Lagerung der elek- 
trischen Atome während der Lichtschwingungen jeder Zeit gerade so ist, wie bei 
gleichem Antrieb durch den Aether im Falle des stationären Zustandes, d. h. wir 
setzen: 17 = = p B, wobei 17 die dielektrische Polarisation bedeutet. Mit li wechselt auch 17; 
die Aenderungen von 17 sind äquivalent mit elektrischen Strömen. Ist F der zugehörige 
Vektor der Strömung, so folgt aus der Bedeutung von 17 unmittelbar die Beziehung: 
T = = Schwellung (17). Die Strömung verursacht eine magnetische Erregung des Aethers für 
welche — V Quirl (H) = An r ist. Diese superponirt sich über die Erregung, welche zu den Zustands- 
änderungen des Aethers gehört. Für die letztere ist — V Quirl (H) = = Schwellung (R), im Ganzen 
also erhalten wir: —V Quirl (H) — = Schwellung (B) -j- -j- 4 n P. Wird hierin F = = Schivellung (IJ) 
— = p Schwellung (P) gesetzt und für 1+4 n p die Dielektricitätskonstante D eingeführt, so ergiebt 
sich die erste der folgenden Gleichungen: 
(93) D Schwellung (R) = = — V Quirl (H), Schwellung (H) = = V Quirl (B). 
Die zweite Gleichung tritt hinzu, wenn wir wegen der erfahrungsmässig äusserst geringen Magnetisir- 
barkeit der Nichtleiter annehmen, dass die Magnetisirung sich nicht bemerkbar macht. 
Wie die Gleichungen II. für den freien Aether, so geben die Gleichungen (93) für den 
materiellen Nichtleiter die Lichtbewegung vollständig an. Ist T die Schwingungsdauer, X‘ die Wellen- 
länge, V‘ — F / T die Geschwindigkeit, l die Wellenlänge desselben Lichtes im freien Aether — sodass 
