Optik. 
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y = X / T — , n — V/V, = / / X‘ der Brechungsindex für den Eintritt aus dem freien Aether, dann 
folgt aus (93): 
(94) n = -y =jr = Vd. 
Die Lichtgeschwindigkeit V ist hiernach der Quadratwurzel aus der Dielektricitätskonstanten 
D = 1 -)- 4 n p umgekehrt proportional. 
Leiter. Für diese ist nach Maxwell neben der dielektrischen Verschiebung die Strömung 
der Elektricität zu beachten. Setzen wir wie bei stationären Strömen F — — x R, so ergiebt sich 
an Stelle von (93) : 
(95) D Schwellung (R) + + 4 n x R = = — V Quirl (H); Schwellung <H) — — V Quirl (R). 
Nach dieser Gleichung ist die Lichtbewegung in Leitern mit Absorption verbunden. — Für ebene 
Wellen kann man schreiben: 
(96) 
R — Ae 
f 
sin 2 n 
V‘ = X‘T, 
wobei z die Entfernung von einer beliebigen senkrecht zur Fortpflanzungsrichtung angenommenen 
Ebene bedeutet, t die Zeit, £ diejenige Strecke, auf der die Amplitude auf 1 / e ihres Werthes herab- 
sinkt. A ist eine Kontante. Die Gleichungen (95) ergeben: 
(97) 
„ h v i 2 * 2 i 3 / x‘ \ 2 / x y 2 
S ' X‘ 2 nx' 4 7i 2 £ 2 y 2 \ 4 / \X‘) 
(93), (95) sind die Gleichungen der Maxwell’schen Theorie, welche für materielle 
Körper Optik und Elektrodynamik verbinden sollen. Ihre Ergebnisse (94), (97) entsprechen aber 
durchaus nicht der Erfahrung. Auch Isolatoren zeigen starke Absorption. Die Lichtgeschwindigkeit 
in ihnen ist nicht, wie (94) behauptet, von der Wellenlänge unabhängig und = V j V D. Ebenso 
wenig lässt sich für Leiter (97) mit den Beobachtungen vereinigen. In Gold ist x etwa = 50 ■ 10 16 , 
und X I X‘ für sichtbares Licht mittlerer Wellenlänge etwa = 1/2; nach diesen Daten würde nach der 
ersten der Gleichungen (97) £ = (1 / 2) • 10 — 8 Centimeter sein müssen, während die Beobachtungen 
einen etwa 1000 Mal grösseren Werth geben; die wirkliche Absorption erscheint also viel zu gering. 
Die zweite Gleichung (97) liefert gar für D einen negativen Werth, was unsinnig ist, da dann (95) 
von selbst ins Unendliche wachsende Ströme ergeben würde. E. Cohn machte (1892) darauf auf- 
merksam, dass die Gleichungen (97) für Gold selbst dann zu diesem unsinnigen Resultat führen, 
wenn man nur das Verhalten gegenüber dem Licht zur Konstantenbestimmung benutzt, also über x 
willkürlich verfügt. (Die Absorption erscheint in diesem Falle zu gross.) 
Erweiterung der Formeln für die Optik. Für unsere modificirte Maxwell’sche 
Theorie entstehen aus den Widersprüchen der Formeln (93) und (94) mit der Erfahrung gar keine 
Schwierigkeiten, denn dass bei den schnellen Lichtschwingungen die einfachen Formeln U = = p R, 
r = = x R versagen, ist nicht auffällig. Es liegt nahe, die Erweiterung durch Berück- 
sichtigung der Trägheit der sich mitbewegenden Atome zu versuchen. In der That 
kommen wir hierdurch der Wirklichkeit um einen grossen Schritt näher. Für Nichtleiter muss dann 
das System (93) ersetzt werden durch: 
Schwellung (R )-\ — (- 4 ji 11 = = — V Quirl (H), Schwellung (H ) — — V Quirl (R), 
Fl = = /fl - — b /fl fl — f- /fl fl — b ■ 1 ■) Schwellung^ (Zfl) = = <‘ v R , /fl.. 
T v 
Es war hier eine Summe für II einzuführen, weil nicht angenommen werden durfte, dass alle 
sich bewegenden elektrischen Atome oder elektrisirten Atome und Atomgruppen gleiche Trägheit 
besitzen und von gleichen Kräften gehalten werden. Jeder Summand umfasst eine der vorkommen- 
den Sorten. — Schwellung! 2 ) bedeutet die Schwellung von der Schwellung, und stellt die Be- 
schleunigung dar. «„ und T v sind positive Konstanten; T v insbesondere bedeutet die Schwingungs- 
dauer der Eigenschwingungen, welche die betreffende Gruppe ausführen würde, wenn sie dem Ein- 
fluss von R entzogen wäre. Wendet man (98) auf den speciellen Fall eines stationären Zustandes 
an, so ergiebt sich D = l-b-4 7r p = 1 + 2 a v Ty / n. 
Schriften der Physikal. -Ökonom. Gesellschaft. Jahrgang XXXVII. 
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