Röntgen’s Entdeckung. 
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Die theoretische Bedeutung dieser Erscheinung liegt nicht so ohne Weiteres auf der Hand. 
Es muss beachtet werden, dass die Kleinheit der Wellenlänge, oder allgemeiner gesprochen des 
Abstandes der Flächen, auf welchen der Aether in wesentlich verschiedenen Erregungszuständen ist, 
in doppelter Hinsicht in Betracht kommt. Zunächst ist klar, dass die regelmässige Brechung unter 
allen Umständen aufhören muss, — ob nun der zu prüfende Grundsatz richtig ist oder nicht — sobald 
die kritische Länge in den Lichtwellen bis zu der Grössenordnung der Moleküle herabsinkt. Da die 
kleinste beobachtete Wellenlänge des gewöhnlichen Lichtes etwa 1000 Dekaton (1 Dekaton = IQ -10 m, 
vergl. S. 3) beträgt, und die Grösse der Moleküle nach einigen Dekaton rechnet, so scheint der 
nothwendige Sprung garnicht gross. — Dieser erste Umstand, welcher gewissermaassen auf den 
geometrischen Verhältnissen beruht, veranlasst das Aufhören der Regelmässigkeit in Brechung 
und Reflexion, und hat eine diffuse Zerstreuung des Lichtes zur Folge, die letztere aber nicht 
nur an der Grenzfläche zweier Medien, sondern auch überall im Innern der Materie. Die Verhält- 
nisse müssen sich ähnlich gestalten, wie bei der Bewegung des Lichtes in feinvertheilten Körpern, 
welche Christiansen beschreibt (Wied. Ann., 1884 und 1885). — ■ Der zweite Umstand wird durch 
den zu prüfenden Grundsatz der Theorie gegeben und verlangt ein wirkliches Aufhören von 
Brechung und Reflexion. Bei immer schneller werdenden Lichtschwingungen und immer jäher 
werdenden Lichtstössen muss der diffus zerstreute Antheil des Lichtes mehr und mehr zurücktreten 
gegen den sich in unveränderter Richtung fortbewegenden Antheil. — Bei den Röntgenstrahlen über- 
wiegt erfahrungsmässig der sich geradlinig fortsetzende Theil bei Weitem; wir können daher schliessen, 
dass die Wirkung des zweiten Umstandes vorherrscht. Hier sind wir wohl zu dem Punkt angelangt, 
auf welchen für unsere erweiterte Maxwell’sche Theorie das meiste Gewicht zu legen ist, denn es 
zeigt sich mit grösster Deutlichkeit das von uns angenommene Aufhören der 
elektrodynamischen Wirksamkeit der Materie. 
Die Röntgenstrahlen werden in allen Körpern weit weniger absorbirt als das 
gewöhnliche Licht in den am stärksten wirkenden Körpern. — Metallschichten, welche 
für gewöhnliches Licht schon völlig undurchsichtig sind, lassen die Röntgenstrablen 
noch fast ungeschwächt hindurch. 
Das ist ganz wie es unsere Theorie verlangt. — Wir wollen uns mit dieser allgemeinen 
Bemerkung noch nicht begnügen, sondern weiter ins Einzelne gehen, denn es ergiebt sich dabei für 
die Theorie manches Interessante und Wichtige. Bei den Kathodenstrahlen wird die Absorption 
nach den Beobachtungen von Lenard im Wesentlichen, vielleicht sogar genau, durch die Masse 
der hemmenden Schicht bestimmt; eine Schicht verdünnten Wasserstoffs und ein Platinblech üben bei 
gleicher Masse dieselbe Absorption aus, trotz des verschiedenen Aggregatzustandes und der verschiedenen 
Dichte. (Vielleicht ist dieses eine einfache mechanische Folge der grossen Geschwindigkeit der Kathoden- 
strahlen, vielleicht spielen theoretisch tiefer liegende Gründe mit.) Beim gewöhnlichen Licht scheint 
ganz im Gegensatz hierzu die Masse durchaus gleichgültig. Die Röntgenstrahlen stehen in ihrem 
Verhalten zwischen den Kathodenstrahlen und dem gewöhnlichen Licht: Zwar wirkt die Masse 
allein durchaus nicht entscheidend — von Alluminium z. B. ist zu gleicher Absorption vielmals 
mehr Masse nöthig als von Platin — aber es fallen bei Schichten gleicher Masse doch die ungeheuren 
Unterschiede fort, welche wir bei gewöhnlichem Licht bemerken. Was lässt sich wohl hieraus für 
die Theorie folgern? — Sollten sehr schnellen Schwingungen gegenüber alle materiellen Atome bis 
zu einem gewissen Grade ein gleiches Verhalten annehmen? Sollte der beobachteten Absorption der 
Röntgenstrahlen eine andere Bedeutung zukommen, als der Absorption des gewöhnlichen Lichtes, 
indem sie mehr einer Zerstreuung gleicht, welche den Lichtstössen ihre Schärfe und darum ihre 
Wirksamkeit raubt? — Bei diesen Fragen wollen wir Halt machen, denn es scheint verfrüht, 
unsere Vorstellungen noch weitergehend auszuarbeiten. 
Alles in Allem zeigt die vorstehende Diskussion, dass die Röntgenstrahlen sich nicht nur auf 
das Beste der im ersten Theil entwickelten erweiterten Max well’ sehen Theorie einfügen, sondern 
dass sie in ihr auch eine wichtige Stellung beanspruchen. 
Röntgen selbst hat bekanntlich den Gedanken angeregt, dass die von ihm entdeckten 
Strahlen vielleicht Longitudinalwellen seien, also etwas wesentlich Anderes als das gewöhnliche Licht. 
