[ 12 ] 
angenommen würden. Eine Gefahr in dieser Hinsicht ist aber nicht vorhanden, denn das Bewusstsein, 
dass es sich bei den elektrischen Fluida wohl nur um imaginäre Dinge handele, ist ja von jeher in der 
Wissenschaft recht lebhaft gewesen. 
II. Experimentelles über die Kathodenstrahlen. 
Es bleibt mir nun noch die Airfgabe, etwas eingehender meine experimentellen Untersuchungen 
über die Kathodenstrahlen zu besprechen. Die hauptsächlichsten der verwendeten Apparate sehen Sie vor sich. 
v sei die Geschwindigkeit der Kathodenstrahlen in Centimetern per Sekunde, a die Masse ihrer 
Teilchen, wenn die Masse eines Wasserstoffatoms = 1 gesetzt wird. Wäre der bekannte Satz, nach 
welchem Masse und Gewicht einander proportional sind, auch für die Teilchen der Kathodenstrahlen noch 
gültig, so würde « zugleich das Atomgewicht darstellen. 
Das Entladungsrohr befinde sich so in einem gleichmässigen magnetischen Felde, dass die 
Kathodenstrahlen sich senkrecht zu den magnetischen Axenlinien bewegen. Sie werden dann unter der 
ablenkenden Kraft des Feldes Kreise beschreiben; r sei der Radius dieser Kreise in Centimetern, H die 
Intensität des magnetischen Feldes, gemessen in der jetzt allgemein üblichen, sogenannten »Centimeter- 
Gramm-Sekunden-Einheih . Die letztere ist etwa 5-mal grösser als die Horizontalintensität des Erdmagnetismus 
in imseren Breiten, also etwa 5-mal grösser als diejenige Intensität, welche unsere Kompassnadeln richtet. — 
Durch Beobachtung der magnetischen Ablenkbarkeit der Kathodenstrahlen ist es leicht, zusammengehörige 
W erte von r und H zu berechnen, sodass diese Grössen als beobachtbar gelten können. 
Die ablenkende Kraft des magnetischen Feldes hängt ausser von der elektrischen Ladung der 
Teilchen in den Kathodenstrahlen von II und von v ab. Der Radius der Bahn r fällt um so kleiner aus, 
je grösser die Kraft und je kleiner die Masse a ist. Für den Zusammenhang aller dieser Grössen giebt 
uns die Theorie die Formel: 
I. v cc = 10 4 Hr, 
wobei der Zahlenfaktor 10 4 nur einen Näherungswert vorstellt. Als Ladung ist 1 Elektron angenommen. 
(Wäre sie n Elektron, so müsste unter a nicht die ganze Masse, sondern nur der w-te Teil verstanden 
werden). 
Wir ersehen aus I, dass r mit II umgekehrt proportional variirt, sodass für Kathodenstrahlen 
gegebener Geschwindigkeit das Produkt Hr charakteristisch ist. Hat man Hr durch Beobachtungen fest* 
gestellt, so kann mittels I das Produkt v « berechnet werden. 
Wemi man den Gasdruck im Entladungsrohr vermindert, so steigt die zur Entladung notwendige 
elektrische Spannung; es wächst zugleich die Fähigkeit der Kathodenstrahlen, materielle Schichten zu durch- 
dringen, imd die magnetische Ablenkbarkeit nimmt ab. Das letztere bedeutet ein Anwachsen von Hr und 
lehrt mittels I, dass die Geschwindigkeit v zunimmt. Bei meinen Messungen konnte ich bis etwa Hr = 100 
hinabgehen, und fand andererseits in sehr stark verdünnten Röhren, wie sie zur Lieferung von Röntgen- 
strahlen benutzt werden, Werte, die bis etwa Hr = 700 hinaufreichten. Die Geschwindigkeit v variirte 
demgemäss etwa im Verhältnis 1:7. 
Die Geschwindigkeit v wird den Kathodenstrahlen durch die elektrischen Kräfte der Entladung 
erteilt. Nennen wir k den Bruchteil der gesamten Stromarbeit, welcher in der kinetischen Energie der 
Teilchen, also in v 2 u/2 enthalten ist, und bedeutet P die Potentialdifferenz zwischen den Elektroden in 
Volt, so ist nach der Theorie: 
II. v 2 « = 2.10 12 k P 
wobei der Zahlenfaktor rechts wiederum nur einen Näherungswert darstellt. Von der Zahl k wissen wir 
nur, dass sie nicht grösser als 1 sein kann. • — I und II zusammen ergeben: 
,1c P 1 (Er) 2 
III. 
v = 2.10 8 
a ■■ 
Hr ", 2.10 4 k P 
P und Hr sind beobachtbar; beachten wir überdies die Bedingung k<^l, so erhalten wir mittels III eine 
obere Grenze für v und eine untere Grenze für a. Bei einem mit Wasserstoff gefüllten Rohr fand ich: 
P= 14000, Hr — 280. Hieraus folgt: v jP 100. 10 8 (cm, sec) — 100.10 6 ( m , sec), 
= 1 
^ 4000 
