Nach Messungen von E. War bürg beträgt das Potentialgefälle an der Kathode mindestens etwa 
200 Volt und überschreitet diesen Wert, wenn die Stromstärke grösser ist als notwendig, um die ganze 
Kathode mit Glimmlicht zu überziehen. Das letztere war bei meinen Versuchen unzweifelhaft der Fall; 
es ist also k P sicherlich grösser als 200 Volt gewesen. Nehmen wir den kleinsten gemessenen Wert von 
PL r hinzu, der 100 beträgt, so ergeben die Gleichungen III: v > 4 . 10 8 (cm, sec) — 4 . 10 6 (m , sec) und 
< 
1 
400 ' 
Diese obere Grenze für ct zeigt unzweideutig, dass es sich bei den Kathodenstrahlen 
nicht um die gewöhnlichen chemischen Atome handeln kann. Der kleinste Wert, den a in 
diesem Falle haben könnte, wäre 1; die zweite der Gleichungen III würde dann mit Hr = 100 ergeben: 
KP — 1/2; es müsste also bei der Entladung nur etwa I / 2 Volt auf die Ausbildung der Kathodenstrahlen 
verwendet werden, was ganz unmöglich scheint. 
Das Resultat der bisherigen Ueberlegungen ist: 
4000 < “ < 400 ‘ 
Weitere Schlüsse lassen sich an Messungen der Geschwindigkeit v knüpfen. 
1895 teilte I. I. Thomson mit, dass es ihm gelungen sei, die Geschwindigkeit der Kathoden- 
strahlen zu messen, und dass sich v = 2. 10 7 (cm, sec ) = 2. 10 5 (m, sec) ergeben hätte. Es wurden zur 
Erregung der Kathodenstrahlen Tesla-Ströme benutzt. Nach meinen eigenen Beobachtungen mit solchen 
ist für Hr ein Wert zwischen 200 und 400 zu erwarten; so würde dann mittels I. folgen: ^ / r< <T ' ' 
10 ^ =o 
Wir stehen hier vor einem entschiedenen Widerspruch mit unseren früheren Schlüssen. Es ist aber 
keineswegs nötig, diesen letzteren die Schuld zuzuschreiben, denn die Thomson’schen Versuche, so grosse 
Mühe ihnen auch zugewendet worden ist, bieten doch Anlass zu mancherlei Bedenken. Es wurden die 
Kathodenstrahlen von zwei Stellen der Glaswand des Entladungsrohres aufgefangen, von denen die eine 10, 
die andere 20 Centimeter von der Kathode entfernt war. Ein rotierender Spiegel zeigte, dass bei jedem 
Stromstoss die weiter abstehende Stelle ein wenig später aufleuchtete als die nähere. Indem Thomson die 
Verspätung gleich der Zeit setzte, welche die Kathodenstrahlen brauchen, um von der einen Stelle zu der 
anderen zu gelangen, ei’gab sich das mitgeteilte Resultat. Nun ist aber zu beachten, dass die weiter 
abstehende Stelle von Kathodenstrahlen geringerer Intensität getroffen wurde, und überdies von Kathoden- 
strahlen, die von einem anderen Teile der Oberfläche der Kathode ausgingen ; diese beiden Umstände können 
sehr wohl ebenfalls an der beobachteten Verspätung beteiligt gewesen sein. 
Von weiteren Messungen über v hörte ich im vergangenen Herbst auf der Naturforscher- 
Versammlung in Frankfurt a. M. Dort teilte Th. Des Coudres mit, dass er durch Beobachtung des 
magnetischen Einflusses der elektrischen Ströme in dem schwingenden Tesla-System auf die Kathodenstrahlen 
zu der Folgerung gelangt sei: v)> 2. 10 8 (cm, sec) = 2. 10 6 (m, sec). Setzen wir wieder für Hr Werte zwischen 
200 und 400, so folgt mittels der Gleichung I: 
«< 1 . 
50 
Dies stimmt vorzüglich mit imseren früheren Rechnungen zusammen, wenn es uns auch freilich nicht, dazu 
verkilft, die Grenzen für « enger zu ziehen. — Die Details der Des Coudres’schen Messungen sind mir 
nicht bekannt. Die Eigenart des Grundgedankens werden Sie leicht ersehen aus der Beschreibung meiner 
eigenen Messungen, zu denen ich mich mm wende. — 
Da ausserordentlich hohe Geschwindigkeiten zu erwarten waren, Geschwindigkeiten, die über 
Millionen Meter in der Sekunde weit hinausgehen, und nicht gar weit hinter der Lichtgeschwindigkeit 
zurückstehen, welche bekanntlich 300 Millionen Meter in der Sekunde beträgt, so hielt ich die Anwendung 
des rotierenden Spiegels für ziemlich hoffnungslos, und entschloss mich, nach dem Vorgänge von Des 
Coudres die elektrischen Schwingungen zur Zeitmessung zu verwenden. Zur Orientierung will ich zunächst 
einige allgemeine Bemerkungen über diese Schwingungen vorausschicken, welche Dank den Entdeckungen 
von Hertz in der neueren Physik eine so hervorragende Rolle spielen. 
Denken Sie sich zwei Metallkugeln von 10 Centimeter Radius in 1 Meter Abstand, verbunden 
durch einen geraden Draht, der in der Mitte unterbrochen ist, und hier zwei kleinere Metallkugeln trägt. 
Die beiden Hälften des Systemes mögen allmählig geladen werden, die eine positiv, die andere negativ, 
so dass schliesslich zwischen den inneren Kugehi ein Fimke überspringt. Die Elektricität in dem System 
