legungen lässt sich folgender Schluss ziehen: Wäre die Thomson’sche Angabe über die Geschwindigkeit 
der Kathodenstrahlen richtig, so müsste die Ablenkung der Kathodenstrahlen bei unserem Versuch periodisch 
variieren, wenn man das Drahtstück längs des Kohres allmähhch verschiebt, und es Hesse sich durch 
Beobachtung der Strecke, auf welcher die Ablenkung sich gerade umkehrt, die Geschwindigkeit bestimmen. 
Bei einer thatsächhchen Ausführung verläuft der Versuch nun aber ganz anders; es zeigt sich bei der 
Verschiebung des Drahtstücks überhaupt keine merkhche Aenderung seiner Einwirkung auf die Kathoden- 
strahlen. Man gelangt zu der Einsicht, dass die Kathodenstrahlen viel schneller laufen, als es Thomson 
annimmt, so schnell, dass sie in dem Drahtstück stets sehr nahe die gleiche Phase vorfinden, wo man es 
auch aufstellen mag. Auch wenn man mit schneller schwingenden Tesla-Systemen arbeitet, erhält man 
kein anderes Resultat: die Geschwindigkeit der Kathodenstrahlen zeigt sich stets unmessbar gross. Das 
einzige, was man erreichen kann, ist also die Aufstellung einer unteren Grenze für die Geschwindigkeit. 
Des Coudres fand auf solche Weise v > 2 • 10 6 (m, sec). 
Auch meine Untersuchungen führten mich anfänglich nicht wesentlich weiter als Des Coudres, 
bis es mir gelang, durch einen Kunstgriff weit schneller schwingende elektrische Systeme für die Ge- 
schwindigkeitsmessung' nutzbar zu machen, als man sie bei der Erzeugung der Tesla-Ströme verwerten 
kann. Der Kunstgriff besteht darin, zwei verschiedene Systeme gleichzeitig zu verwenden, von denen das 
eine, langsam schwingende, zur Erzeugung der Kathodenstrahlen mit Hilfe von Tesla-Strömen dient, imd 
das andere, schneller schwingende, zur Messung der Geschwindigkeit. Die beiden Systeme erhalten dabei 
dieselbe Funkens trecke, sind aber im Uebrigen vöUig getrennt. Dass der Funke gemeinsam ist, ist wichtig, 
denn so wird es möglich, die Systeme gleichzeitig in Schwingungen zu versetzen. Eine gegenseitige Stö- 
rung findet bei passender Anordnung nicht statt. 
Wie die Messung sich gestaltet, will ich nun wieder durch eine Zeichnung veranschaulichen. 
(Figur 2.) Wir benutzen wiederum das frühere Entladungsrohr, das ich nun näher beschreiben muss. 
25 Centimeter von der Elektrode K ist in dem Rohr ein Glasstreifen G von thüringer Glas quer zum 
Rohr befestigt. Er dient zum Auffangen der Kathodenstrahlen und leuchtet unter ihrer Einwirkung 
mit grüner Farbe kräftig auf. Zwischen dem Glasstreifen und der Elektrode stehen zwei Blenden und 
i ?2 von Metall; die eine, _B 2 , 5 Centimeter vor dem Glasstreifen, lässt nur in der Mitte einen Schlitz von 
einigen Millimetern Breite offen; die andere, f? 4 ; 7^2 Centimeter vor der Elektrode, verdeckt nicht ganz 
die Hälfte des Rohres und steht mit ihrer geraden Kante den Kanten des Schützes in der anderen Blende 
parallel. — Es werden nur die von K ausgehenden Kathodenstrahlen beobachtet. Die zweite Elektrode*), 
auf die es uns nicht ankommt, bildet einen breiten, zerschlitzten Ring in dem Raum zwischen der Elek- 
trode K und der ersten Blende. 
Werden die Tesla-Ströme passend reguliert, so gehen die Kathodenstrahlen als ein ziemlich enges 
Bündel von der Mitte der Elektrode K aus, laufen an der Kante der ersten Blende vorüber, dringen 
durch den Spalt der zweiten Blende und verursachen auf dem Glasstreifen einen starkleuchtenden einige 
Millimeter breiten Strich. Der Weg der Kathodenstrahlen im Gasraum markiert sich kräftig durch das 
Leuchten des Gases. Als letzteres muss Wasserstoff gewählt werden, weil dieses die Kathodenstrahlen am 
wenigsten absorbiert; die Färbung ist dann fleischrot. — 
Wir stellen nun einen Magneten in der Nähe der Elektrode K so auf, dass die Kathoden - 
strahlen nach der Seite der ersten Blende abgelenkt und 
von dieser aufgefangen werden. (Vergl. Figur 2.) Der 
leuchtende Strich auf dem Glasstreifen G verliert dann sehr 
an Intensität, verschwindet aber nicht völlig, weil doch noch 
ein geringer Bruchteil von Kathodenstrahlen hingelangt. • — 
a b cd und efgh seien zwei Drähte, welche von den Wechsel- 
strömen des schneller schwingenden Systemes durchflossen 
werden. Da die elektrischen Schwingungen in ihnen in 
einem anderen Tempo, und viel schneller erfolgen, als in 
dem Tesla-System, finden die an ab c d vorbeigehenden 
Kathodenstrahlen alle möglichen Phasen vor und werden demgemäss zu einem Fächer ausgebreitet. Das 
Ganze wird so regiüiert, dass der eine Rand des Fächers eben über die Kante der ersten Blende hinüber- 
fl & 
tzl 
G ß z ß f K 
Figur 2. 
* Eine »Aussenelektrode«, bestehend aus Staniol. 
