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reicht, und dass die so an der Blende vorübergehenden Kathodenstrahlen zum Glasstreifen G gelangen.. 
Dieser leuchtet dann wieder stärker auf. Man beobachtet nun die Einwirkung des zweiten 
Drahtes efgh auf die hinzu tretenden Kathoden strahlen, indem man den Draht bald an das 
Glasrohr anbiegt, bald abbiegt: Wenn die Kathodenstrahlen so schnell sind, dass sie in efgli noch keine 
merklich andere Phase vorfinden als in ah cd, so müssen sie in gleichem Sinne abgelenkt werden; kämen 
sie eine viertel Schwingung später an, so müsste ihr heller Strich auf dem Glasstreifen nicht im Ganzen 
abgelenkt, sondern nur verbreitert werden; kämen sie eine halbe Schwingung später an, so müsste eine 
Ablenkung im entgegengesetzten Sinne erfolgen. 
Es ist hier vor Ihnen ein Versuch vollständig vorbereitet; wenn Sie in Gruppen herantreten 
wollen, werden sie das Charakteristische des Experimentes beobachten können. Die Schwingungsdauer des 
schnelleren Systems, welches aus zwei Leydener Flaschen mit möglichst kurzem Schhessungskreise besteht, 
braucht zu einer Schwingung nur etwa den 6-millionten Teil einer Sekunde. Trotz der Kürze dieser Zeit 
werden Sie doch an dem Draht efgh noch eine Ablenkung in gleichem Sinne beobachten, wie am Draht 
ab cd. Die Kathodenstrahlen durchlaufen also den dazwischen hegenden Weg, der etwa 20 Centimeter 
beträgt, in weniger als den 24-miUionten Teil einer Sekunde, hieraus folgt, dass ihre Geschwindigkeit 
grösser ist als 5 Millionen Meter in der Sekunde, oder 5.10 8 Centimeter in der Sekunde. Da Hr etwa 
250 beträgt, so können wir mittels 1. schliessen: 
“ <2Ü0' 
Entsprechende Versuche habe ich mit noch schneller schwingenden Systemen vorgenommen, und 
es wurde auch die Geschwindigkeit der Kathodenstrahlen, für die in dem Produkt Hr ein relatives Mass 
gegeben ist, so weit als möglich vermindert. Die Schwierigkeiten wachsen dabei weiter und weiter und 
setzen schliesslich den Beobachtungen ein Ziel. In dem zur Messung dienenden schwingenden System 
müssen die Leydener Flaschen durch Condensatoren immer geringerer Kapacität ersetzt werden; mit den 
schneller werdenden Schwingungen sinkt dabei die Stromstärke herab. Um dennoch die hinreichenden 
Ablenkungen der Kathodenstrahlen zu erhalten, genügt es nicht mehr, die Drähte einfach an das Rohr 
heranzubringen wie in dem vorbereiteten Versuche, es ist vielmehr nötig, sie mehrfach hin- und her- 
zuführen, um so die Wirkung zu verstärken. Dabei aber wird die Selbstinduktion des Schliessungskreises 
vermehrt, und so die weitere Verkürzung der Schwingungsdauer verhindert. Wenn man andererseits Hr 
und damit v kleiner und kleiner macht, so stellen sich Unregelmässigkeiten in dem Gange der Kathoden- 
trahlen ein, welche dem Experiment mehr und mehr von seiner früheren Bestimmtheit rauben. 
Mit Hr — 150 und der Schwingungszahl 20 Millionen liess sich noch einigermassen sicher 
beobachten und es zeigte sich beim zweiten Draht eine nicht merklich andere Einwirkung als beim ersten. 
Hieraus folgt, dass die Kathodenstrahlen höchstens etwa den 8. Teil einer Schwingungsdauer, also den 
160-millionten Teil einer Sekunde brauchten, um 20 Centimeter zurückzulegen. Ihre Geschwindigkeit betrug 
mindestens etwa 30 Millionen Meter in der Sekunde und I. ergiebt mittels Hr — 150: 
“ = 2ÖÖ0 
Bei der doppelten Schwingungszahl schien es, als ob die Ablenkung an dem zweiten Drahte sehr 
vermindert war, aber die Beobachtung war leider schon recht unzuverlässig. Dürften wir ihr trauen, so 
würde folgen, das v nur wenig über 30 Millionen Meter hinausgeht, und dass a nicht viel unter 1/2000- 
hegt. Das letztere wissen wir freilich schon aus anderen Gründen, denn es wurde ja vorhin gefunden: 
1 = 
4ÖÖ0 < a ’ 
aber eine Bestätigung auf einem so völlig anderen Wege wäre für die Theorie von äusserstem Werte, und 
ich will daher meine Bemühungen in dieser Richtung noch nicht äufgeben. 
