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kann man sagen alle möglichen zwischen 0 und co . Unter diesen Umständen ist es zweckmässig, 
an Stelle der Summe das Integral zu setzen. Thut man das, so führen die Beobachtungen für (6) 
auf die Formel: 
+ CO 
x — (li — ? 2 ) • c — fe~ b2g2 e ~ at d z ; a = ae* 
Vn 
. (6 a) 
a, b, c sind Konstanten. Der Parameter 2 spielt hier dieselbe Rolle wie vorhin die Stellenzahl n; 
das Differential 
(h~h)- 
e 
a t 
dz 
umfasst die Summe aller derjenigen Glieder in (6), deren Relaxationsgeschwindigkeit « zwischen 
« = a e z und a = ae z J r dz = ae (1 + dz) 
liegt. Durch Elimination von z geht (6 a) über in die aequivalente Formel 
+ co 
_b_f~V lognat^f ^_ at d i 
V^n , 
(6 b) 
Das Experiment über die elastische Nachwirkung, welches wir soeben besprachen, ist das 
genaue Pendant zu der früher betrachteten Zuckerinversion. Beide Mal wird der untersuchte Körper 
plötzlich akatastatisch gemacht — das eine Mal durch Dehnung oder Entspannung, das andere Mal 
durch Säurezusatz — und dann sich seihst überlassen. Die Gesetze, nach welchen in den beiden 
Fällen die Akatastase abläuft, scheinen auf den ersten Anblick hin ausserordentlich verschieden, 
denn die Kompliziertheit von (6 a) und (6 b) kontrastiert scharf gegen die Einfachheit von (1). Und 
doch lassen die Formeln sich leicht unter einem höheren Gesichtspunkt vereinigen, wenn wir uns die 
einfachen und einleuchtenden Gedanken über die elastische Nachwirkung zu eigen machen, welche 
CI. Maxwell in dem Artikel „Constitution of Bodies“ der Encyclopaedia Brittannica, Ninth Edition 
ausspricht. Es lässt sich dann mit hoher Wahrscheinlichkeit zeigen, dass der Unterschied der Gesetze 
durch die Verschiedenheit des Aggregatzustandes begründet ist, welcher den Molekülen in den 
festen Körpern nur geringe Bewegungsfreiheit lässt, ihnen in Flüssigkeiten dagegen gestattet, alle 
möglichen Stellungen gegeneinander einzunehmen. Ja wir werden sogar in (6 a), (6 b) die denkbar 
einfachste Uebertragung von (1) auf feste Körper erkennen, welche den Beobachtungen nicht in der 
gröbsten Weise widerspricht. 
CI. Maxwell beginnt mit der Erinnerung an unsere Anschauung von der kinetischen 
Natur der Wärme. Er führt die Hypothese ein, dass selbst in scheinbar homogenen Körpern, wie 
z. B. Glas, die molekularen Gruppen sich in Bezug auf die Stabilität ihrer Wärmebewegungen ungleich 
verhalten; und zwar sollen sich zwei wesentlich verschiedene Klassen vorfinden. Die Gruppen der 
einen Klasse ändern von Zeit zu Zeit die mittlere Configuration, um welche sie schwingen, nämlich 
jedesmal, wenn die Wärmebewegung sie über gewisse labile Configurationen hinüberführt; die 
Gruppen der anderen Klasse dagegen geben ihre mittlere Configuration nur auf, wenn die Verzerrung 
des Körpers gewisse Grenzen überschreitet. Im letzteren Fall wird der Körper permanent deformiert, 
ein Faden von Glas z. B. bricht, eine Saite von Metall wird ausgereckt oder bricht ebenfalls. Wir 
wollen annehmen, dass permanente Deformationen vermieden werden. (Bei Gläsern genügt es 
hierzu die Intensität der äusseren Kräfte unter ein gewisses Maass zu halten; bei Metallen, Seiden- 
fäden und ähnlichen Materialien ist ausserdem noch eine Vorpräparation nötig.) Dann finden nur 
bei den Gruppen der ersten Klasse Aenderungen der mittleren Configuration statt. Zur Katastase 
gehört ein gewisses Gleichgewicht zwischen den Auflösungen und Neubildungen der mittleren 
Configurationen, welches durch eine Deformation im Allgemeinen aufgehoben wird: so erklärt sich 
die elastische Nachwirkung. 
