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negativen Werten « in weitem Umfang ; diese würden x im Laufe der Zeit über alle Grenzen hinaus 
vergrössern, sind also sinnlos. Hieraus folgt, dass (9) vollkommen unbrauchbar ist. 
Wir wollen uns durch diesen ersten Misserfolg nicht abschrecken lassen, vielmehr versuchen 
seine Ursache zu finden und zu beseitigen. — Bei den physikalischen Anwendungen des obigen 
Satzes, ist seine wesentliche Bedingung, die Unabhängigkeit der t, v von einander, meist erfüllt, weil 
die Störungen den Verlauf des Experimentes nur sehr wenig beeinflussen, und eine jede Störung 
deshalb stets nahezu dieselben Verhältnisse vorfindet. In unserem Falle, bei der elastischen Nach- 
wirkung, verändern die Störungen nun aber offenbar die Lagerung der Moleküle sehr stark, denn 
die mittlere Zwischenzeit der Umwandlungen nimmt bei den verschiedenen molekularen Gruppen 
weit verschiedene Werte an. Die durch (8) repräsentierte Bedingung wird hierdurch sehr verdächtig, 
und in der That ist sie es, wie leicht ersichtlich, welche die negativen Belaxationsgeschwindigkeiten 
verursacht. Wir werden daher schliessen, dass sie in unserem Falle nicht erfüllt ist. 
Der einfachste Weg Ersatz zu schaifen, besteht zweifellos darin, nun nicht mehr die ab- 
soluten Einwirkungen der einzelnen Störungen auf « von einander unabhängig zu setzen, sondern 
statt dessen die prozentlichen Einwirkungen. Dann tritt 
k = i (1 + tj) (1 + *a) (1 + *3) 
an Stelle von (8). Durch Logarithmieren geht diese Gleichung in 
log nat « = log nat A fl- log nat (1 + + log nat (1 ■+ t 2 ) + log nat (1 -f- 1 3 ) + . . . (10) 
über. In (10) spielen die Summanden log nat (1 + i v ) genau dieselbe Bolle wie die Summanden 
in (8). Man erkennt hieraus, dass die Stelle der Differenz a — a jetzt durch den Ausdruck 
log nat « — log natu = log nat (ala) eingenommen wird. Setzen wir dementsprechend jetzt ihn 
gleich z , also « = ae z , so giebt (7) die Anzahl der Fälle an, in denen der zugehörige Wert von a 
zwischen ae z und ae zJ r dz liegt, und wir werden unmittelbar zu (6a), (6b) geführt. 
Wie ich hoffe, wird der Leser nun dem beistimmen, was ich oben über das Verhältnis 
von (1) bei Flüssigkeiten und (6 a), (6 b) bei festen Körpern sagte. In den auftauchenden Fragen und 
Zweifeln über die Bedeutung der Ueberlegungen liegt bei dem jetzigen Stande dieses Zweiges der 
Wissenschaft für den Forscher vielleicht eher ein Vorteil als ein Nachteil. Es ist z. B. die Mög- 
lichkeit ins Auge zu fassen, dass die molekularen Gruppen in dem elastischen Körper nicht alle 
gleichartig sind, und die a sich daher nicht wie wir annahmen, um einen ausgezeichneten Wert a, 
sondern um mehrere derartige Werte gruppieren. 
Der Uebergang von Flüssigkeiten zu festen Körpern verwandelte (1) in (6a), (6b); um- 
gekehrt reduzieren sich (6 a), (6 b) auf (1), wenn wir von festen Körpern zu Flüssigkeiten über- 
gehen. Dürften wir annehmen, dass in einer Flüssigkeit (7) die Summe der Zeitteilchen einer längeren 
Zeit N angiebt, in welchen ein bestimmtes Molekül bei seinen Wanderungen infolge der Wärme- 
bewegungen sich in solchen Stellungen anderen gegenüber befindet, zu denen in einem festen Körper 
Relaxationsgeschwindigkeiten zwischen ae z und ae z + dz gehören würden, so ergäbe sich für die 
Relaxationsgeschwindigkeit in (1) der Wert 
CO 
6 6 2 log nat 2 ^ d 
a 
0 
Schauen wir nun auf das bisher Gesagte zurück, so drängt sich uns die Ansicht auf, dass 
die beiden auf den ersten Anblick hin so verschiedenartigen Phänomene der chemi- 
schen Akatastase und der elastischen Nachwirkung aus derselben Ursache ent- 
springen und ganz ähnliche Vorgänge anzeigen. Damit stimmen die experimentellen 
Ergebnisse über die Relaxationsgeschwindigkeit resp. über ihren reciproken Wert, die Relaxations- 
zeit, vorzüglich überein: Sie lehren, dass bei der chemischen Akatastase Relaxationszeiten Vorkommen, 
die von äusserst kleinen Bruchteilen einer Sekunde bis zu einer grossen Zahl von Jahren variieren, 
und dass ganz dasselbe auch für die elastische Nachwirkung gilt. 
Die thermische Nachwirkung und die dielektrische Akatastase verhalten sich in jeder Hinsicht 
ähnlich wie die elastische Nachwirkung. 
Schriften der Physikal.-ökonom. Gesellschaft. Jahrgang XXXIV. 
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