Sopra un nuovo sviluppo singolarmente convergente eee. 
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corrispondentemente l’integrale F (z) =. F (90° -j- '£) in tre parti 
sarà, come subito dimostra una semplice considerazione geome- 
trica, 
F (90° r- Q 
•-H '0 
<IF 4 - / dF -! F (90" — Q 
— H 
-H 
2 / dF -f F (90" — Q 
(13) 
*— H 
Tutto si riduce quindi al calcolo di f dF; ma questo non 
è altro evidentemente (secondo la notazione da noi introdotta 
nel precedente §) che F (90°, H) relativo ad un punto situato 
all’ altezza — H rispetto al luogo d’osservazione, cosicché il 
problema si riduce senz’ altro ad un caso particolare di quello 
trattato nel caso precedente, colla sola avvertenza, che non es- 
sendo i punti O e P allo stesso livello, converrà moltiplicare 
la F (90°,//) per la misura della densità dell’ aria in P rispetto 
a quella in O presa come unità, affine di ridurre i due termini 
del secondo membro della (13) ad una medesima unità di massa. 
H 
E poiché la misura in discorso è data da e 1 , così avremo 
infine ricordando le (9) (10), 
F (90° -(- '£_) 
/ 2 a 
T 
n 
i — 2 v r ([ H - 
t 
F( 90° — Q 
(14) 
dove s’intende che H abbia l’espressione ( 11 ). 
Un’altra forma di calcolo per F (90° 4 - £) può aversi os- 
servando che i due ultimi termini della ( 12 ) presi insieme costi- 
tuiscono f integrale della estinzione orizzontale per il punto P 
non differente dall’ integrale da noi calcolato nel § 3 che per 
