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A. Bem 'por ad 
[Memoria XIV.] 
della radiazione. È facile aver di ciò la conferma dall’ esame dei 
nostri integrali nella forma 
// J r 6 (r) dr , 
1 
essendo 
e 
6 (r) = are cos 
v ' 2 a r 
(v. pagg. 18 e 21) 
Avremo infatti 
ì 
Jr dr 
a 
V 4 a*V- — ( l 2 — r 2 + a 2 )' 
Il primo termine è sempre nullo, perché 0(r Q ) = 0. Per la 
ricerca dei massimi e minimi basta dunque vedere , quando è 
che il secondo termine si annulla o diviene infinito. L’ annul- 
lamento, essendo la funzione integranda essenzialmente positiva, 
non può avvenire che per r 0 = 1 cioè l = a -f- 1 (eclisse totale) 
e questo è un minimo ben manifesto. Ma noi vediamo inoltre, 
che l’ integrale diviene infinito per a = 0, e questo corrisponde 
al minimo della radiazione per una eclisse anulare centrale. Se 
non si tenesse conto del decrescimento della intensità calorifica 
dei punti del disco solare dal centro alla periferia, non si avreb- 
be traccia di questo minimo corrispondente alla centralità, per- 
chè la radiazione sarebbe manifestamente costante durante tutto 
il passaggio dal 2° al 3° contatto. 
Da tutto 1’ esposto seguirebbe esser più naturale la scelta 
del parametro a (distanza dei centri del O e della 0) , anziché 
di 1) (porzione scoperta del diametro trasversale del O), come 
argomento per la nostra tavola III. I nostri integrali sono infatti 
funzioni sempre crescenti di a, mentre presentano le singolarità 
notate rispetto al parametro b. Ma la scelta di quest’ altro ar- 
gomento venne consigliata da una ragione d’ indole pratica molto 
