Sui potenziali elastici ritardati 
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A,t) d ^1 
b 2 2#/ r 
Z> 2 — a 2 2 2 rl 
2 a 2 d,z.‘ 2 j 
1_§ dt X ^° , ^ ,t T* à-L) 
l> r ' —^-(1-8) 
2r 
2# 
X&»,Z,t) d s l 
b 2 2# j r 
Z> 2 - a 2 2 2 r/ 
2 et 2 2&Ù 
2 2 
2f 
rXfc’VCJ- 
r, 2> 
^ + • 
Z> 2* 
? 
2iq X (£, o, C, t) g ^ ir— a 2 d 2 r ) 
dx b 2 dx Z 2 et 2 2,r2(/ 
d«h _ (S, C» fi _9_ ( ^ 2 — ^ 2 2V ^ 
2# Z> 2 dx l 2 rt 2 dxdz \ 
con 3, 3j quantità comprese fra 0 e<l 1. 
Poniamo poi : 
1 , b 2 —a 2 d 2 r 
Z> 2 — a 2 2V 
2 a 2 2x 2 ’ 1 — 9 « 2 
a 2 2#2?/ 
» w i 
2 a 2, dx dz ’ 
X fe o,C, fi , 
z> 2 
M i + “ i 1 
X (£, u, £, t) , 
«'l+A , 
Dalla semplice ispezione delle forinole precedenti risulta che 
le funzioni , v\ , sono finite e continue dovunque sia il 
punto ( x , y , #), e che le loro derivate prime si mantengono finite 
e continue finche tale punto è discosto da a, mentre diventano 
infinite, tutt’ al più come — , quando esso punto va su a; per 
cui, se si indica con n 0 la normale a a in un punto jp 0 =(£ o , o 0 , Z 0 ) 
e si pone : 
_fr2 dU 'i2 
dn n 
-)-(a 2 — b 2 ) 
(3*« , 
3 <2 | ^'l2 
\ 2# ' 
2(/ 9^ 
cos ( n 0 x)-\-b - 
^ 1 «o_ cos (n 0 x) 
lf C0 s(n,y)--^ 
) + 
-f- Z> 2 12 cos(» 0 z) — ^cos (n 0 x) J , 
