Svi potenziali elastici ritardati 
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n 2 (Z"2i-X"l)-f v 2 (l" 2 i— r'22) + w 2 (Z" 21 -Z” 22 ) J do , 
Queste funzioni sono della medesima natura delle funzioni 
u , v , w’ , espresse dalle forinole (2), e formano un sistema di 
integrali delle equazioni del moto elastico. Poiché le H v H y 
come risulta dalle (7), (7)', si annullano nei punti di a per qua- 
lunque valore del tempo, e poiché esse a distanza infinita di- 
vengono infinitesime come ~ , avremo per qualunque valore del 
tempo t e per qualunque punto ( x , ?/, «)dello spazio : 
Hi {x, y , t) = H, (x, y. 2 , t) = H 3 (x, y,z,tj = 0. 
Si ha quindi : 
ed in forza delle forinole (5) e delle analoghe, che non abbia- 
mo scritte, risulterà finalmente : 
