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Virgilio Poi ara 
[Memoria III.] 
presse sia eguale ed opposto a quello delle forze vincolati. E poiché quest’ultimo è per- 
pendicolare al piano fìsso, tale dovrà essere il risultante delle forze impresse, la condizione 
relativa alla grandezza potendosi al solito supporre sempre verificata con 1’ attribuire gran- 
dezze convenienti alle forze vincolali. 
2) Che sia nullo il momento del sistema complessivo delle forze impresse e delle forze 
vincolati rispetto ad un punto qualsiasi come polo. 
Se il sistema è quindi in equilibrio dovrà essere in particolare nullo il momento del 
sistema complessivo rispetto al punto O di applicazione del risultante delle forze vincolati, 
a cui si può sempre ridurre il sistema delle forze vincolati — come s’ è visto trattandosi 
di forze parallele — con l’applicazione ripetuta delle due operazioni invariantive. E poiché 
il momento di tale risultante delle forze vincolati rispetto al polo 0 è nullo, tale dovrà es- 
sere il momento delle sole forze impresse rispetto al medesimo punto. 
Inversamente, supposta verificata la condizione 1) per il Risultante delle forze impresse, 
se il momento delle forze impresse rispetto al punto O precedentemente considerato è nullo, 
e quindi anche il momento, rispetto al medesimo polo, delle forze impresse e vincolati as- 
sieme, sarà anche nullo, come s’ è visto ripetutamente, il momento del medesimo sistema 
complessivo di forze rispetto ad un altro punto qualsiasi. 
Il sistema dato quindi per la 2) sarà in equilibrio. Notiamo ora che il punto O è ma- 
nifestamente interno al poligono di appoggio — avente per vertici altrettanti punti di ap- 
poggio e comprendente tutti i punti di appoggio nel suo interno — ed inoltre se accade 
che, supposto sempre il risultante delle forze impresse perpendicolare al piano fisso, sia 
nullo il momento del sistema di tali forze rispetto ad un particolare punto, potremo sem- 
pre assumere questo per centro delle forze vincolali, pur di assegnare a queste valori con- 
venienti. Se i valori così assegnati alle varie forze vincolati in guisa che il loro centro sia 
il particolare punto assegnato non fossero tali da dare per risultante 1’ eguale ed opposto 
del risultante delle forze impresse, basterebbe ingrandire od impiccolire, per ottenere sod- 
disfatta anche questa condizione, ciascuna forza vincolare della differenza fra il risultante 
delle forze vincolati e quello delle forze impresse. Segue quindi che: 
Condizioni necessarie e sufficienti per l’ equilibrio in tal caso sono che : a) il 
risultante delle forse impresse sia perpendicolare cd piano fisso ; b) che il mo- 
mento delle forse impresse rispetto ad un particolare punto interno al poligono 
d’ appoggio sia indio. 
Il metodo qui seguito di ricondurre la ricerca delle condizioni necessarie e sufficienti 
per l’equilibrio dei corpi rigidi liberi io ho tratto dalle lezioni di Meccanica Razionale del 
Maggi, in quanto reputo che tale idea, oltreche mostrarsi feconda di risultati, serva a pe- 
netrare la veia natura del vincolo. 
La trattazione da me esposta — che avrei per altro soppresso se il corso del Maggi 
fosse più noto anche fra i Fisici — offre però, a mio credere , il vantaggio di una mag- 
giore semplicità — sopratutto nella dimostrazione della sufficienza delle condizioni che nel 
Maggi non é molto esplicita — e di non essere necessaria alla sua interpretazione le no- 
zioni di calcolo vettoriale. 
Comunque io mi son proposto sopratutto in questo numero di far vedere come tale 
idea sia facilmente applicabile, e con successo, alla trattazione della Statica in Fisica. 
