Sugl’ integrali delle equazioni della Dinamica 
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ossia : 
«. dz — « 3 gi = - O ,g, — + « , 
a, y 
a 3 
«i 9 « — «<?1 = - 0,a 2 — « f ?i) + v,) 
a, r-r 1 
- V 1 = ^7 (a ' ?2 ~ ^ } + Vv 
Se il sistema è libero, possiamo supporre che q l , </ 2 ,... siano 
le coordinate y v , ... y nl z n} essendo y — 3 n. Perciò le su- 
perficie , su cui durante il moto si trovano rispettivamente i punti del 
sistema, e che in un’ ipotesi più generale abbiamo detto essere cilin- 
driche, sono in questo caso n piani. 
Se si indicano con ... a n) b y , ... b nl c L , ... c n quantità costanti, 
e se le equazioni del moto sono: 
d ! x,, _ d-y h _ d'z h _ v 
dt : 3 ~ " /( ’ dt 1 ~ h ’ dt' ~ ,l ’ 
7i = 1 , 
2, 
) 
le condizioni per le forze prenderanno la forma: 
x l = y l= z l== x l ^ = Za 
Oi ài Ci a 2 ’ ’ ’ Cn 
da cui si deduce facilmente che per due punti dati qualunque del 
sistema il rapporto delle proiezioni, sopra un asse qualsiasi dato, 
delle due forze ad essi applicate, è costante, e che inoltre le successive 
linee d' azione della forza , che durante il moto sollecita uno stesso 
punto del sistema, sono parallele. 
Dei 6 n — 3 integrali primi comuni, 4 n si possono assumere sotto 
forma tale, che tre integrali indipendenti dal tempo e uno dipendente dal 
Atti Acc. Vol. II, Serie 4 a 37 
