Matthies: Über ungedämpfte elektrische Schwingungen. 
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stark gedämpft, so daß bei jeder Entladung die Schwingungsamplitude sehr schnell 
auf Null abklingt, wie dieses durch entsprechende Versuche oft nachgewiesen 
worden ist. 
Ausgehend von mechanischen und akustischen Analogien hat man Einrich- 
tungen zu ersinnen versucht, die dem aus Kapazität und Selbstinduktion bestehenden 
Schwingungskreise dauernd Energie zuzuführen vermögen und zwar im selben Maße, 
als in jedem Moment durch Wärmeentwickelung und Strahlung Energie dem System 
entzogen wird. Da nunmehr in jedem Zeitelement die algebraische Summe der zu- 
und abgeführten Energie Null ist, hört die dämpfende Ursache auf, so daß die 
Schwingungen ungedämpft bestehen bleiben können. Aus dem gleichen Grunde vollführt 
ja bekanntlich ein Uhrpendel eine ungedämpfte Schwingung; denn die ursprünglich wegen 
der Reibung an der Luft und in der Aufhängung vorhandene Dämpfung wird durch die 
zugeführte Energie des Triebwerkes äquilibriert. Sehen wir von den Strahlungs- 
verlusten ab, dann läßt sich physikalisch die Bedingung für das Zustandekommen 
ungedämpfter elektrischer Oscillationen auch folgendermaßen ausdrücken : »Es muß in 
jedem Zeitelement eine dem OHMschen Spannungsabfall entgegengesetzt gleiche elektro- 
motorische Kraft im System wirksam sein«. Da nach dem OHMschen Gesetz jener 
Spannungsabfall direkt proportional der Stromintensität ist, muß auch die Gegenkraft 
eine lineare Funktion der Stromstärke sein. Der Proportionalitätsfaktor der letzten 
Relation hat also die Dimension eines negativen Widerstandes. Rudenberg, Bark- 
hausen, Hahnemann und implicite auch Poincare haben wohl unabhängig von 
einander erkannt, daß die Hauptstrommaschine innerhalb gewisser Grenzen die oben 
ausgesprochene Bedingung erfüllt. Denn unterhalb der magnetischen Sättigungsstrom- 
stärke ist in der Tat bei ihr die induzierte elektromotorische Kraft nahezu proportional 
der Stromstärke. Eine Hauptstrommaschine, die durch eine Kapazität »kurz« ge- 
schlossen ist und deren Umfangsgeschwindigkeit so bemessen ist, daß bei einer Sonder- 
erregung der magnetischen Felder mit der Stromstärke 1 eine elektromotorische Kraft 
induziert wird, die ihrem numerischen Betrage nach gleich oder größer dem OHMschen 
Widerstand des gesamten Schwingungskreises ist, muß demnach geeignet sein, dauernd 
ungedämpfte elektrische Schwingungen zu erzeugen. Die Frequenz dieser berechnet 
sich genau nach der bekannten Thomson -KiRCHHOFFschen Formel: 
1 
n = : 
2 nVLC 
wo C die Kapazität und L den Selbstinduktionskoeffizienten des Systems bedeutet. 
Barkhausen, der zuerst Versuche in dieser Richtung mit gewöhnlichen Dynamo- 
maschinen angestellt hat, ist zu keinem Ergebnis gelangt; dagegen erhielt Rüdenberg 
bei Anwendung einer Maschine, die nur unterteiltes Eisen besaß, tatsächlich unge- 
dämpfte Schwingungen, deren Periode er durch Variieren der Kapazität von 20 bis 
2 Mikrofurad genau obiger Formel entsprechend zwischen 20 und 70 pro Sekunde 
verändern konnte. So erfreulich das Resultat auch ist, so klein ist aber immerhin 
noch die Frequenz; sie ist nicht größer als die mit den gewöhnlichen Wechselstroms 
maschinen leicht zu erzielende. Es ist allerdings sehr verlockend, die Induktions- 
verhältnisse der angewandten Maschine durch Verminderung des magnetischen Wider- 
standes mittels sorgfältig lamellierten Eisens zu verstärken, wenn es sich aber um die 
Erzeugung hochfrequenter Schwingungen handelt, wird man doch wohl gänzlich auf 
die Verwendung des letzteren verzichten müssen. Denn die Hysteresisverluste werden, 
wie schon eingangs erwähnt, derartig groß, daß an ein Aquilibrieren der Dämpfungs- 
verluste nicht zu denken ist. 
