JOURNAL DE MICROGRAPHIE. 
aussi parallèle à la ligne de séparation OA, et la moitié droite qui est nue, laisse 
passer, sans la dévier, la lumière polarisée par le polariseur P, fig. il. 
Je supposerai d’abord le plan de polarisation, parallèle à OA, fig. 12. Si on le 
laisse fixe et qu’on tourne l’analyseur N, fig. 11, on passera progressivement de 
l’extinction totale au maximum de lumière, et les deux moitiés du disque resteront 
toujours égales l’une à l’autre en intensité, exactement comme si la lame n’exis- 
tait pas. La lame étant toujours fixe, je suppose qu’on fasse tourner le polariseur 
de manière que sa section principale vienne en OB, en faisant avec l’axe OA, un 
angle quelconque *. Soit alors une vibration s’accomplissant dans un plan repré- 
senté par sa trace OB. Cette vibration, représentée en longueur par OB, 
peut se décomposer en deux autres, l’une 0 y parallèle à l’axe OA de la lame, et 
l’autre Ox perpendiculaire. Cette vibration passera sans déviation du côté droit, 
mais du côté gauche, elle sera déviée par la lame. L’ordonnée 0 ty étant parallèle 
à l’axe du quartz, ne changera pas de signe, mais l’abscisse Ox, qui lui est per- 
pendiculaire, changera de signe et viendra en Ox', à 180°, puisque la lame a 
une épaisseur d’une demi-onde ; de sorte que du côté gauche la vibration résul 
tante se fera en OB, en faisant avec l’axe OA , un angle « symétrique et égal à «. 
Cette lame a donc pour objet de déterminer du côté gauche, une section principale 
OB placée, par rapport à la ligne de séparation OA, symétriquement à la section 
principale OB, du côté droit. 
Si on laisse le polariseur fixe dans cette position, et qu’on tourne l’analyseur 
de manière à rendre sa section principale SP perpendiculaire à OB, fig. 13, il y 
aura extinction totale par le côté droit, mais partielle par le côté gauche; on aura 
l’apparence de la fig. 13. 
Réciproquement, si la section principale SP de l’analyseur est perpendiculaire 
à OB, fig. 14, il y aura extinction totale pour le côté gauche, mais partielle pour 
le côté droit, et on aura l’apparence de la fig. 14. 
Enfin, si la section principale SP de l’analyseur est perpendiculaire à OA, fig. 
15 , il y aura extinction partielle pour chacun des deux côtés et égalité de tons, 
puisque <*=<*’. On aura l’apparence de la fig. 15. 
Si on laisse maintenant l’analyseur fixe dans cette dernière position, et qu’on 
tourne le polariseur de manière que sa section principale fasse avec OA des 
angles variant de 0° à 45°, les deux demi-disques resteront toujours égaux en 
intensité, l’un par rapport à l’autre, mais les deux ensemble changeront progres- 
sivement leur intensité commune, en passant de l’extinction totale au maximum 
de lumière. 
Autrement dit, si l'appareil est réglé au zéro , c’est-à-dire à l’égalité de tons et 
qu’on tourne le polariseur, on ne changera pas l'égalité de tons, d’un côté par rap- 
port à l’autre, ni par conséquent le zéro, mais on changera cette intensité com- 
mune de tons, et l'égalité se fera sur un fond plus ou moins sombre. 
Mais, si après avoir ainsi amené le polariseur à faire un angle quelconque 
(excepté zéro degré) avec OA, et que, le laissant fixe dans cette dernière position, 
on fasse tourner l’analyseur d’un petit angle, soit à droite, soit à gauche de SP, 
fig. 45; alors, immédiatement, Légalité de tons est rompue pour les deux demi- 
disques, l’un devient plus foncé et l’autre plus clair. Ce brusque changement 
permet de déterminer, avec beaucoup de précision, la position de l’analyseur, 
c’est-à-dire la position du zéro de l’instrument, quand il n’y a aucune substance 
interposée. 
Si l’on vient à interposer une substance possédant le pouvoir rotatoire, on 
détruit Légalité de tons, il faut alors tourner l’analyseur jusqu’à ce que l’on 
