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JOURNAL DE MICROGRAPHIE. 
en fournit le Pleurosigma angulatum; et cet effet a été produit uniquement en 
réduisant l’ouverture, relativement à la finesse des stries, de manière à n’ad- 
mettre que les premiers rayons spectraux. 
On ne peut donc rien inférer, d’après cette image microscopique, sur la struc- 
ture de l’objet; on sait qu’elle est composée de rhombes, mais on voit des hexa- 
gones. 
Mais le rayon central et les 6 spectres colorés qui ont produit ce résultat com- 
posent un ensemble identique à ce que produit une valve de Pleurosigma angu- 
latum avec la lumière centrale. (Comparez le champ n° 12, fig. 24 avec le cercle 
intérieur tracé dans le champ 14, fig. 25.) 
Cette diatomée, avec la lumière centrale, les plus forts grossissements et les 
plus grandes ouvertures angulaires, présente nécessairement la même apparence 
de rayons spectraux, en raison du rapprochement des stries, ou des points (quoi 
que ce soit), la dispersion étant trop grande pour permettre l’admission d’un 
second cercle de spectres. 
11 est ainsi prouvé qu’avec les moyens employés on ne peut rien conclure sur 
la structure réelle de l’objet; il est également certain que celte démonstration 
s’appliquera de même à la Valve du Pleurosigma angulatum dont les dessins 
peuvent, pour employer l’expression même du D r Abbé, résulter de « deux sys- 
tèmes de lignes, ou de trois systèmes de lignes ou d’ouverture isolées d’une 
forme quelconque sur l’objet lui-même. » 
S’il était possible d’admettre le second cercle de rayons spectraux, on pourrait 
obtenir une notion plus approchée de la véritable structure; plus grand serait le 
nombre de rayons diffractés admis dans l’objectif, plus grande serait la simili- 
tude de l’image et de l’objet, la clef de voûte de la théorie étant que « l 'interfé- 
rence de TOUS les rayons diffractés venant de V objet, donne la copie de la structure 
réelle », comme dans une image dioplrique. — Mais admettre tous les rayons est 
impossible, ainsi qu’il a été surabondamment prouvé, en raison du trop grand 
pouvoir disper^if de la plupart des fines structures. 
La même diatomée peut servir à montrer la formation des hexagones. 
En mettant au foyer un bon spécimen de Pleurosigma angulatum , plat et mon- 
trant distinctement ses stries, et en employant un large pinceau de lumière cen- 
trale, on verra distinctement (sans oculaire) sur les bords de la dernière lentille 
de l’objectif les 6 images spectrales dont nous avons parlé (12, -fig. 24). Deux 
spectres adjacents quelconques combinés avec le cône central de lumière forme- 
ront un triangle équilatéral (a b c, par exemple) et fourniront l’image bien connue 
des hexagones, c’est-à-dire trois systèmes de lignes croisées à 60°; mais comme 
d’autres pinceaux quelconques formant aussi un triangle équilatéral produiront 
aussi des hexagones, un nouveau système pourra être obtenu sur un champ noir 
en supprimant le rayon central et trois des six rayons spectraux alternés. On 
conservera, par exemple les trois rayons b, d , f( ou c, e , g); les triangles ainsi 
formés auront leurs côtés plus grands que ceux des triangles ordinaires dans 
le rapport de Kâ : 1, et les nouveaux hexagones seront trois fois plus nombreux 
que les premiers et leurs côtés feront des angles différents avec la ligne médiane. 
Les trois pinceaux produisant l’interférence dans ce cas sont comme nous l’avons 
dit, b , d , f ou c, e , g, — et non-seulement on verra que cet effet peut être produit, 
mais la théorie prouve que l’on peut rendre visibles trois autres systèmes de 
lignes, bissectrices des angles formés par les lignes ordinaires, résultant des 
combinaisons des spectres g , c , ou f, d — à, f, ou c, e— à, d, ou g, e. Tous ces 
phénomènes peuvent être produits en arrêtant les rayons convenables. Il est 
facile de produire des lignes bissectrices des angles du système ordinaire, l’une 
