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G. Seibt, Ein Instrumentarium zur Untersuchung etc. 
gekehrter Elchtung erzeugt. Dieser wiederum stellt seinerseits 
ein neues magnetisches Feld her, das nach völliger Entladung da- 
für sorgt, daß der Strom weitertließt und den Kondensator mit 
umgekehrter Spannung von neuem auf ladet. Darauf wiederholt sich 
das Spiel und setzt sich mit stets wechselnder Eichtung der 
Spannungen und Ströme so lange fort , bis durch die Verluste in 
der Spule alle Energie aufgezehrt ist. 
Nach der Theorie von W. Thomson^ ist die Zeitdauer 
einer Schwing u n g durch die F ormel 
T = 2;r yc K 
gegeben. 
Ein Maß für die Schnelligkeit des Abfalls der Amplituden 
erhält man in dem Dämpfungsfaktor 
w 
2 L 
(w Widerstand der Spule) oder genauer in dem logarithniischen 
1) ekrement 
w T 
" ^ 2L 
' Phil. Mag. (4.) 5. p. 393. 1855. 
Die TnoMSON’sche Theorie behandelt den Fall , daß die Energie ur- 
sprünglich im Kondensator angehäuft ist und sich bei Schließung des 
Kreises ausgleicht. Die Grenzbedingungen sind also andere als in unserem 
Fall. Schwingungsdauer und Dekrement werden dadurch nicht berührt, 
wohl aber der Ausdruck für die Amplituden. In unserem Fall gilt für 
die Spannung am Kondensator die Formel 
E = e-"‘V + {coG - 'vf 
oder mit großer Annäherung 
E = sinwt. 
Hierin bedeuten den Strom in der Spule und Eq die Spannung 
am Kondensator zur Zeit der Stromunterbrechung, 
2 TT 
Die Schwingungen sind also um so kräftiger, je größer die Selbst- 
induktion der Spule und der unterbrochene Strom sind. 
[Schluß folgt.) 
