Ueber den Verlauf der Erstarrungskurve etc. 
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Ist Vg größer als (Ve — Vh) + Vaq, so wird: 
dVj“ negativ, dV," positiv, 
ist Vg kleiner, so wird: 
dV," positiv, dVj" negativ. 
Diese letzten Werte geben aber für dp/dt, solange Qs > Qqa 
nnd X nur wenig von c verschieden ist, positive Werte, die bei 
wachsendem x luiendlich groß nnd negativ werden. Dieser Un- 
gleichnng entspricht daher der Fall eines Maximums auf der Dampf- 
druckkurve, der oben als unmöglich hingestellt wu’de. Es bleibt 
daher nur übrig, daß Vg stets größer ist als (Vg — Vh) + Vaq, 
dann wird: 
dV,“ negativ, dV^" positiv, 
Die Volumenändenvng ist also bei den entsprechenden Verschiebungen 
entgegengesetzt gerichtet, wie bei den analogen Zustandsänderungen 
im System x < c, avo 
d V, ' positiv, d V^" negativ 
Avar. dp dt ist also in jedem Fall negativ, solange 
Qs > Qaq 
ist. 
III. 
Mit Hilfe dieser Überlegung können Avir sagen, Avas eintreten 
muß, Avenn wii* eine andere A'irtuelle Verschiebung mit den 
Systemen A'ornehmen , indem AAÜr sie unendlich langsam so lange 
isotherm komprimieren, bis sich ein Molekül Hydrat umgesetzt 
hat. In beiden Fällen ist die Volumänderung negativ zu rechnen, 
aber es beAAÜrkt im System x < c das Hineinpressen von H., 0- 
Dampf in die flüssige Phase, daß ein Molekül Hydrat ausfällt, 
im System x > c, daß ein Molekül schmilzt. Die entsprechenden 
Wärmetönungen mögen sein — Qs und H- Qs. Gleichzeitig Avird 
eine durch das Hineinpressen des Dampfes in die flüssige Phase 
bedingte, negative Wärmemenge - — Q'h 20 und — Q"h 20 in Eech- 
nung zu setzen sein, über die Avrr nur die Annahme machen AA'ollen, 
daß sie in der Nähe des Hydrats kleiner als Qs ist. 
Für T° haben dann die Gleichungen die Form: 
(x < c) 
(x>c) 
Qs ~ Q‘h20 
=VdV^ 
Qs ~ Q"h20 
— d V“ 
F ü r X = c und T = Ts gehen diese Gleichungen 
nicht ineinander über, es ist vielmehr 
dp' dp" 
dt dt 
