Versuche Uber den Einduß innerer ßellexionen etc. 
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StrahlenJjüschel hat also eine der Platteudicke entsprechende Öff- 
nung’. Die in der hinteren Brennebene des Fernrolirobjektivs an 
einer bestimmte Stelle des Spektrums entstehende Interferenz ist 
nun eine Integralerscheinung’, für deren Deutlichkeit jene Öffnung 
des Strahleiibiischels maßgebend ist, insofern sie dem mittleren 
Teile des Interferenzbildes entspricht, das man an der Glimmer- 
platte im konvergenten einfarbigen Licht beobachtet, venn mau 
sie z. B. dicht vor das Auge bringt und eine in der Nähe be- 
findliche Xa-Flamme betrachtet. Da dieses Interferenzbild an- 
genähert aus konzentrischen hellen und dunklen Kreisen besteht ', 
entsprechend denjenigen Neigungswinkeln, für welche die Phasen- 
dift'erenz der interferierenden Wellen ein gerades oder ungerades 
Vielfaches einer halben Wellenlänge beträgt, so wird die im Fern- 
rohr zustande kommende Interferenzerscheinung um so undeutlicher 
werden, je größer die Differenz der Phasenunterschiede in der 
Mitte und am Rande des Strahlenbüschels ist. Beträgt jene 
Differenz eine halbe Wellenlänge, so werden trotz hinreichend 
großem Auflösungsvermögen des Spektroskops die Interferenzstreifen 
an der betreffenden Stelle im Spektrum verschwinden. 
Nun ist in der angeführten Abhandlung (p. 18) gezeigt 
worden, daß bei normaler Dispersion der Präparate die 
Schärfe der I n t e r f e r e n z s t r e i f e n fast unabhängig ist 
von der Wellenlänge. Es ergibt sich somit, daß in diesem 
Falle bei hinreichend gi’oßer Apertur des Kollimators das 
Streifeusystem im ganzen Spektrum verschwinden 
muß t r 0 1 z g r 0 ß e m A u f 1 ö s u n g s V e r m ö g e n d e s Spektral- 
apparates. Beträgt z. B. die Apertiu' des Kollimators 3”, so 
werden an einer Glimmerplatte, die im Na-Licht ca. 1 — 2 AVellen- 
längeu Gaugunterschied darbietet, überhaupt keine Streifen im 
Spektrum sichtbar sein. 
LTn unter diesen Verhältnissen das Streifensystem dennoch 
sichtbar zu machen, muß mau die Apertur des die Platte 
durchsetzenden Strahlenbüschels verkleinern. Das 
kann man dadurch erreichen, daß man ein verkleinertes Bild der 
Platte auf dem Spalt entwirft. Noch vorteilhafter dagegen ist 
folgende A'’ e r s u c h s a n o r d n u n g : Alan bringe die Lichtquelle L 
in die vordere Brennebene eines Sammellinsensystems und bilde 
sie mit Hilfe eines zweiten ähnlichen Linseusystems 0^ auf den 
iii ihrer hinteren Brennebene befindlichen Spalt S des Kollimators 
ab. Die Platte K bringe man alsdann in das zwischen Oj und 
0.2 telezentrische Strahlenbiindel. Dann ist die Öffnung des die 
Platte durchsetzenden Strahleubündels gegeben durch das A^erhält- 
nis &//2 von Spaltbreite b zur Brennweite f., des zweiten Liusen- 
systems O 2 und im allgemeinen genügend klein, um bei hinreichend 
Lord Ratleigh, a. a. 0. 
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