Die thermodynamische Theorie der Kristalle. 
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Koeffizienten der Schichte beibelialteu , so stellt (f das Potential 
der Einheit der Schichtmasse dar. Darin besteht die Bequemlich- 
keit der allgemeinen Formeln, die uns jedoch dazu zwingen, streng- 
auf die Bedeutung der Größen zu achten, welche in die allgemeinen 
Bezeichnungen gelegt werden. 
Es ist also 
d~ (f, 
1 c/ p fi» T 
P 
dp’ 
der allgemeine Ausdruck für den thermischen Koeffizienten des- 
Druckes. 
Wenn wir diesen Ausdruck für den phj'sikalischen Strahl 
eines kristallinischen Stoffes in Anwendung bringen , so müssen 
wir zugeben, daß die angenommene Uerivierte cf für die Kristalle 
mit der Eichtung der Strahlen wechselt ; da der thermische- 
Koeffizient des Druckes für den Kristall ein Vektor ist. Wenn 
aber die Derivierten (f vektorial sind, so erscheint als Vektor auch (f ^ 
Eine ganz eben solche Methode der Beweisführung und in 
eben solcher Gedankenfolge erbrachte Verf. auch in dem von 
P(jfKELS kritisierten Aufsatz mit jenem unwesentlichen Unterschiede,, 
daß einige Zwischenglieder in der logischen Kette, die nach ihrer 
Augenscheinlichkeit elementar sind, ausgelassen worden waren. 
Hier ist diese Stelle (1. c. p. 189). „Xach den Eigenschaften 
der Funktion (f haben wir : 
_ 1 d p ö T 
p «'■q 
t/p'^ 
Da der thermische Koeffizient des Druckes eines kristallinischen 
Stoßes in seiner Größe mit der Eichtung wechselt, so wechselt auch 
ö- <f 
dpdT 
<f 
seine Größe in Abhängigkeit von der gewählten Eichtung im 
Kristall.“ F. Pockels beanstandet diese Stelle in dem Sinne,, 
daß ich allseitigen Druck mit ein seitigem Drucke ver- 
wechselt habe. 
PocKELS ist ohne Zweifel durch jenen Umstand in Irrtum 
geführt worden, daß ich, indem ich von dem thermischen Koeffizienten 
des Druckes für den Strahl sprach , ihn mit einer eben solchen 
Funktion ausgedrückt habe , wie auch den Koeffizienten des iso- 
tropen Körpers. Indem Pockels eine und dieselbe Bezeichnung 
