7 38 F. Pockels, Bemerkungen zu Hi n. Pawlow's thermodynam. Theorie etc. 
(als prismatischer Stab) dem einseitigen Drucke p unterworfen 
ist*. Wenn also auch aus dem Verhalten von ß (oder auch aus 
demjenigen des linearen thermischen Ausdehnungskoeffizienten) 
geschlossen werden kann, daß bei einem Kristall die Funktion ip, 
nicht nur von der Größe, sondern auch von der Richtung des 
einseitigen Druckes abhängt, so folgt daraus doch gar nichts in 
bezug auf die ganz andere Funktion rp (p, T) , welche das 
thermodynamische Potential des unter allseitig gleichem Drucke 
stehenden Kristalls darstellt, und an welche sich die sämtlichen 
Schlüsse des Herrn Paavlow über die Abhängigkeit der. Kristall- 
form vom Zustande der Lösung etc. knüpfen. Insbesondere kann 
nicht geschlossen werden, daß (f von der Anordnung der 
Massenelemente, welclie die betrachtete Masseneinheit bilden, ab- 
hänge, Avie es Paavlow z. B. in dem Satze behauptet: „Kristal- 
linische Schichten verschiedener kristallographischer Richtung weisen 
thermodynamische Potentiale der Einheit der ]\Iasse von nicht gleich- 
artiger Größe auf.“ 
Hiermit dürfte wohl schon hinreichend klargestellt sein, daß 
Pawlow’s „Prinzip der thermodynamischen Theorie der Kristalle“ 
nicht aufrecht erhalten werden kann. 
Ich möchte nur noch einige Worte hinzufügen, um den Miß- 
brauch zu beleuchten , den Herr PAWLf>AV mit der Bezeichnung 
„Vektor“ treibt. Erstens sei daran erinnert, daß man keines- 
Avegs j e d e physikalisclie Größe , der eine bestimmte Richtung 
zukommt, sondern nur eine solche Größe als „\'ektor“ bezeichnet, 
welche sich nach Analogie einer Strecke im Raume oder einer 
Geschwindigkeit durch drei Komponenten bestimmen läßt; so ist 
z. B. ein einseitiger Druck oder Zug zwar eine gerichtete Größe, 
aber keine Vektorgröße. ZAveitens ist zu beachten , daß eine 
physikalische Größe , die von einer oder melireren gerichteten 
Variabelen abhängt und mit der Richtung der letzteren ihren 
Wert verändert, dessenungeachtet selbst durchaus keine gericlitete 
Größe zu sein braucht. So ist z. B. die kinetische Energie eines 
rotierenden Körpers eine Funktion der als Vektor aufzufassenden 
Winkelgeschwindigkeit m, nämlich | (A -f- B/f’^ Cy^) , AA’enn a, 
ß, y die Komponenten der WinkelgescliAvindigkeit nach den Haupt- 
trägheitsachsen , A, B, C die Hauptträglieitsmomente bezeichnen; 
diese Funktion ändert sich mit der Richtung von o>, ist aber selbst, 
Avie jede Energiegröße, skalarer Natur. Letzteres gilt ebenso von 
dem thermodynamischen Potential eines unter einseitigem Druck 
stehenden anisotropen Körpers : dasselbe hängt ZAvar von der 
Richtung des Druckes ab, ist aber selbst, da es ebenfalls von der 
Natur einer Energiegröße ist, ungerichtet, also auf keinen Fall 
ein Vektor. 
' Man vergleiche hierüber z. B. W. Voigt, Thermodynamik, I, Kap. IV. 
