( 146 ) 
bepaald. Eindelijk zal steeds een systeenj van coordinaat- 
assen worden gebezigd, waarbij de richting van 0 Z beant- 
woordt aan die eener wenteling van OX naar 0 Y over een 
rechten hoek. 
Wij zullen in het vervolg de beide stroomgeleiders door 
s en s ' , de beide dubbellagen door S en S' aanduiden, ele- 
rnenten van deze lijnen en oppervlakken door d s , enz. De 
normalen van S en S' naar de positieve zijde getrokken, 
zullen n en n' heeten. Daar wij verder de evenredigheid 
van alle werkingen met de stroomintensiteiten aannemen, 
kunnen wij ons bepalen tot het geval, dat die intensiteiten, 
dus ook de momenten der dubbellagen, = 1 zijn. 
§ 3. De wederkeerige werking van twee magneten wordt, 
gelijk men weet, geheel bepaald door hunne onderlinge po- 
tentiaal ; derhalve moet ook voor twee gesloten stroomen 
zulk eene grootheid bestaan, waarvan de vermindering bij 
elke verschuiving of wenteling der stroomgeleiders (bij con- 
stant gehouden stroomintensiteit) den arbeid der electrody- 
namische krachten aangeeft. 
Is 9 de magnetische potentiaalfunctie, die van den stroom 
in s' (of van de dubbellaag S') het gevolg is, dan is de on- 
derlinge potentiaal der beide stroomen: 
waarbij over de dubbellaag S moet geintegreerd worden. 
Door eenige herleidingen kan men daaruit afleiden: 
waarbij e den hoek voorstelt tusschen de op een afstand r 
van elkander gelegen elementen d s en d s , en de integratie 
längs de beide stroomgeleiders moet worden uitgestrekt. 
Yoor ons doel is kitusschen de vorm (1) het meest 
«reschikt. Men kan daaraan eene eenvoudige beteekenis 
geven. Is F n de component der (van den stroom in $ 
(1) 
