( 149 ) 
gericht. De totale kracht, op ds werkende, moet dus de 
componenten 
X = k' z dy ky dz , Y = k 1 z dz k z dx , 
Z — k' ,j d x -f- k x dy 
hebben. Zal nu echter deze kracht loodrecht op d« staan, 
dan moet 
Xdx Y dy -f- Z dz — 0 
zijn, of 
(£’* -f- k r ) dy dz -(- ( k' y -f- k y ) dz dx + {k' z -{- k z ) dx dy ■= 0. 
Dit is echter slechts dan bij alle standen van het ele- 
ment mogelijk, wanneer 
k z — k x ? ky — k y , k z — k z 
is, zoodat 
X = k' z dy — k'y dz , Y k' x dz — k' z dx , 
Z= k'ydx — k' x dy (4) 
wordt. 
In elk punt der ruimte kan men den vector q aangeven, 
waarvan k ' x , k'y , k' z de componenten zijn. Uit (4) blijkt 
dan, dat de kracht, door ds ondervonden, loodrecht Staat 
op het vlak door ds en n gebracht en gelijk is aan den 
inhoud van het parallelogram op beiden als zijden beschre- 
ven. De richting der kracht beantwoordt aan eene wenteling 
van ds naar q. 
§ 6. Wij zullen thans aantoonen, dat de vector q niet 
anders is dan de magnetische kracht, door den stroom s' te- 
weeggebracht, en waarvan K,, Ky , K z de componenten mö- 
gen zijn. 
Beschouwen wij daartoe een oneindig kleinen rechthoek 
met de zijden dx, dy evenwijdig aan de x- en de y - as en 
nemen wij aan, dat de omtrek daarvan in positieve richting 
