( 151 ) 
Noemt men het moment van het koppel, dat op een 
element dx werkt, Ldx , waarbij L eene functie van x, y, z 
is, dan volgt uit de zoo even gevonden voorwaarde, wan- 
neer men die toepast op eene wenteling van den reckthoek 
dx dy om de ar-as: 
üy 
Eveneens is ook: 
en daar L in elk geval op oneindigen afstand moet ver- 
dwijnen, is overal: 
L = 0 . 
Daar deze uitkomst onafhankelijk is van de richting aan 
de a:-as toegekend, bestaat een koppel nooit en bepaalt de 
Stelling van § 5 de geheele krachtwerking op ds. 
Uit die Stelling volgt dan verder, dat bij willekeurige 
bewegingen der deelen van een stroomgeleider ten opzichte 
van elkander ketzelfde verband tusschen de krachtbuizen en 
den electrodynamischen arbeid bestaat, als bij de versckui- 
vingen en wentelingen van een geleider van onveranderlij- 
ken vorm. Dit werd o. a. door proeven van Boltzmann *), 
v. Ettinghausen f) en Niemöller, §) bevestigd. 
§ 8. Wij zullen thans, een stap verder gaande, ook den 
werkenden stroom in elementen verdeelen, ten einde aldus 
de werking te leeren kennen, die d s van een element d s 1 
ondervindt. Om voor deze gedeeltelijk onbepaalde werking 
de meest algemeene uitdrukking te vinden zullen wij eerst 
eene byzondere onderstelling maken en vervolgens nagaan, 
welke krachten bekalve de daarbij gevondene nog mögen 
*) Wietier Sitz. Ber., Bd. 60, p. 69. 
t) Ibid., Bd. 77, p. 109. 
§) Wiedemann’s Annalen, Bd. 5, p. 433. 
