( 152 ) 
worden aangenomen. Van welke bijzondere werkingswet wij 
uitgaan, is hierbij onverscliillig, daar zij tocli in de eind- 
uitkomst alle zullen begrepen zijn. 
Wij kiezen nu eene onderstelling uit, die na de boven- 
staande ontwikkelingen wel het rneest voor de band ligt. 
Wij verdeelen namelijk de magnetische werking door s' uit- 
geoefend in deelen van de verschillende elementen ds' af- 
komstig en nemen aan, dat de electrodynamische en de 
magnetische werking van zulk een element volgens den re- 
gel van § 5 samenhangen. Gelijk men weet verkrijgt men 
de waargenomen magnetische werking van een gesloten stroom 
s' , wanneer men aanneemt, dat de magnetische kracht door 
het element ds' uitgeoefend in een punt P op een afstand 
r gelegen, eene richting heeft loodrecht op het vlak (P, d s ') 
en beantwoordende aan de wenteling van d s' naar r, en eene 
grootte bepaald door : 
sin (r, ds 1 ). ds' 
r* 
In overeenstemming hiermede stellen wij voor de cornpo- 
nenten der magnetische kracht, door ds' in het punt (r, y, z) 
uitgeoefend, als ds' zelf aan het punt (x',y,z') geplaatst is. 
z — z< , , y — y,, 
— ö — d y ; — dz , enz. 
rp O rpO 
en voor de componenten der electrodynamische werking van 
ds op ds: 
r y — y , , % — u rx — x' z — z n 
^ dx dy jdy — ^ ~ ~ 3 — dx \ d z, enz, 
of' 11a eenige herleiding : 
O O 
