( 155 ) 
§ 12 . Uit de uitkomsten der beide vorige §§ vindt men 
door eene differentiatie naar s' de secundaire werking van 
ds' op ds en voegt men deze bij de werking, die wij in 
§ 8 leerden kennen, dan vindt men voor de totale kracht, 
die ds van ds' ondervindt, de componenten: 
cose 
ds' ö s 
+ 
^ dx „ ör 
^lT + ^äT 
ds d s 
enz. 
Deze uitdrukkingen worden nog iets eenvoudiger, wanneer 
men in plaats van R 2 de functie R 3 invoert met behulp 
van de betrekking 
R 2 d R 3 
r ~ 
of van 
r 
Dan worden nl. de krachtcomponenten 
cos e ö 2 -R 3 
dR\ dx 
II 
Ö| ~ + -^3 
dx [ 
ö s ds 
- c/s Js',enz.( 6 ) 
r 3 1 ös ö« 1 /' ’ ' ds' ds 
Het op ds werkende koppel heeft tot componenten 
t' } ^ [(y— »'> ff -(*-*■) ■ ■ (7) 
§ 13. Deze uitdrukkingen met de drie onbekende functien 
Ry , Ä 3 , K bepalen de meest algemeene werking, die tus- 
schen de beide stroomelementen mag worden aangenomen. 
Eene vereenvoudiging verkrijgt men nog, wanneer men de 
conditie invoert, dat de werking en de terugwerking gelijk 
en tegengesteld zullen zijn. Door verwisseling van de groot- 
heden, die wel, en van die, welke niet met een accent voor- 
