( 160 ) 
op een stroomeinde, in hetzelfde punt van hetzelfde element, 
werkende, gelijk en tegengesteld zijn. Wij kebben dus sleckts 
de krachten op stroom einden te bescbouwen. 
Wanneer men verder de hypotkese invoert, dat de wer- 
king, die een ongesloten stroom met stroomeinden onder- 
vindt, tot 0 nadert, wanneer de lengte steeds afneemt, on- 
verschillig, boe sterk de stroomgeleider gekromd is, dan 
kan men aantoonen, dat de werking van ds' op een stroom- 
einde, in een punt P geplaatst, onafkankelijk moet zijn van 
de ricbting van den stroom, waartoe dat stroomeinde be- 
hoort, dus slechts van de plaats van P met betrekking tot 
ds' kan afbangen. 
Ontbindt men nu dat element in eene component 
volgens de verbindingslijn P' P, en een tweede ( ds') 2 lood- 
recbt daarop, dan volgt uit de bypotbese der spiegelbeelden, 
dat elke van deze componenten op bet stroomeinde in P 
slecbts eene kracbt in bare eigen ricbting kan uitoefenen. 
Men zal die krachten respectievelijk door T{ds) x en 
T{ (^s') 2 kunnen voorstellen, waarbij T en Pj onbekende 
functien van r zijn. Yoert men dan verder de nieuwe functie 
T — 2\ •= P 2 in, dan kan men de werking ook opvatten 
als te bestaan uit eene kracht 7\ ds' in de ricbting van 
ds' en eene kracbt T 2 die van compo- 
nenten der totale kracbt worden dus 
du;' 
d s 
c )r 
i + T7 
0 s 
ds', enz. 
Brengt men nu de krachten, op de beide uiteinden van ds 
werkende, naar bet midden van dat element over, dan ont- 
staat eene resulteerende kracht 
ös 
+ T, 
ö r 
ds ds', enz. 
en een koppel 
dz' „ 
T >ä? +r V 
ör z'—z\dy ( dy'r r dr V '—y\dzi , 
— — d x * + 7 3 -- — rfsrfs, 
■ jds \ ds t 's r ■ ds\ 
enz. 
