( 182 ) 
reeds niet meer als oneindig klein mag behandelen. Maakt 
men nu van de nitdrukkingen, die voor eene oneindig kleine 
evenwichtsverstoring werden afgeleid, gebruik, om de snel- 
heden te beoordeelen, die bij de warmtestroomingen optreden, 
dan blijkt het, dat die reeds bij zeer kleine temperatuur- 
verscliillen veel te groot zijn, om als oneindig klein be- 
schouwd te mögen worden. 
§ 3. Op pag. 360 der boven aangehaalde verliandeling 
werden de bewegingsvergelijkingen der gassen vooreerst in 
den volgenden algemeenen vorm afgeleid : 
d(Afa) }>(.Nv) ü(Nw) d_N _ 
dx Oy 62 dt ’ 
(«l) 
A7 0 U> . d I*x , OQr.y 0 Qx,z d{Nu) 
— /v - -\ — -r “T — : — i 
dx 
0 x 
dy 
d z 
dt 
= 0, 
jy . d Qx.y , d Py , dQi/, z 0 (A4) q , 
dy dx dy dz dt 
X7 0 </' dQ.r,z d Qi/ z dPz . 0(Am?) 
— N — + — — + — — 4- — - — + — - — = 0, 
dz dx dy 0 2 0 1 
ßl) 
— m N | 
dH', d </' , d . d S* . d Sn 
u 4- v 4- w — 4- 4- b 
d x $y dz dx dy 
+ U+M = o 
^ dz dt 
(Cl) 
Daarin stellen x, y, z de coördinaten van een punt in de 
ruimte, t den tijd voor, — , de versnellingen, die 
dx dy dz 
eene molecule door de werking der nitwendige krachten ver- 
krijgt, m de massa eener molecule, terwijl A , u , v, P,, 
Pj , Pz , Qx, y , Q>j, z , Qz, xi Ri S x , Sy , Sg grootheden zijn, 
die van den toestand van het gas in het punt (x, y, z ) en 
op den tijd t af hangen. Beschouwt men een volume-element 
d, r, dan is vooreerst Nd t het aantal der daarin aanwezige 
moleculen, zoodat A het aantal moleculen per ruimteeen- 
