( 187 ) 
* dk 
= 4 De zZ u [f A 0 -}- 2 9 (A 0 )] h Q , 
e qx 
enz. 
(9) 
waarbij u, r, •/. als constanten zijn te beschouwen. 
Bij substitutie dezer waarden in de bewegingsvergelijkingen 
verkrygt men, wanneer men nog de onderstelling invoert, 
dat de toestand van het gas stationnair is, 
K t w ■= 0 
. (A 2 ) 
iDh 0 he'*(s+m-phu-iu^= 0 , 
dx d# 
4 2M 0 ^-[> e *(«+£)]— /uAv — \u\~~ = 0, 
dy dy 
X \ 
4 X)/i 0 7“ [<? e *0 + A)] —fiAw — | /u~ gDe Sz s = 0 , 
dz dz 
(*s) 
g De is w —ho A k — 0, 
e 
(Cs) 
§ 7. Wij znllen ons voorstellen, dat het gas tusschen 
twee oppervlakken *Sj en S 2 geheel besloten is, en aannemen, 
dat de uitdrukkingen van § 5 betrekking hebben op den 
evenwichtstoestand van het gas, wanneer beide oppervlakken 
dezelfde aan li 0 beantwoordende temperatuur T 0 hebben. 
Stellen wij ons voor, dat de gestoorde toestand, dien wij 
in § 6 bespraken, ontstaat doordat het oppervlak Sj voort- 
durend op eene van de oorspronkelijke oneindig weinig ver- 
schallende temperatuur T 0 (1 + ?) wordt gehouden. Dan 
moeten uit (J 2 ) — ( C 2 ) w , v, w, en k zoo bepaald worden, 
dat aan en S 2 u = v — w — 0 is (wij nemen nl. geene 
glijding van het gas längs deze oppervlakken aan), en dat 
k aan S 2 0 wordt, maar aan Sj de voorgeschreven waarde 
q aanneemt. Eindelijk moet, wanneer de geheele hoeveelheid 
gas onveranderd is gebleven, 
s dx dy dz 
= 0 (10) 
