( 201 ) 
De verkregen uitkomst maakt het zeer goecl mogelijk 
dat zelfs bij de geluidstrillingen, die b.v. door eene stem- 
vork opgewekt worden, de evenwichtsverstoring niet meer 
als oneindig klein mag worden opgevat, zoodra men wrijving 
en warmtegeleiding in rekening brengt. In boeverre deze 
overweging kan bijdragen tot eene verklaring van de ver- 
traginor der geluidsgolven in nauwe buizen, zal ik later 
trachten te onderzoeken. 
§ 17. Zoodra men de evenwichtsverstoring niet als onein- 
dig klein mag aanmerken, wordt de oplossing van vraag- 
stukken over de beweging der gassen zeer moeilijk. Men 
kan nu echter onderzoeken of het wellicht mogelijk is 
om, zonder die oplossing voor eenig geval uit te werken, 
toch aan te geven, hoe zij van verschillende omstandigheden 
afhangt. 
Verbeelden wij ons, in eenig geval A, den bewegingstoe- 
6tand van een gas, die aan de vergelijkingen (Mj), en 
(Cj) en de grensvoorwaarden voldoet. Bepalen wij verder 
een tweeden bewegingstoestand B, voor eene andere gas- 
massa, op de volgende wijze. Laat bij B alle afmetingeu 
et maal grooter zijn dan bij A, en verstaan wij onder over- 
eenstemmende punten bij A en B die, waarvan de coördi- 
naten zieh verhouden als ] en u. Op eene dergelijke wijze 
noemen wij overeenstemmende oogenblikken bij A en B die, 
waarvoor de tijden, sedert een vast oogenblik verloopen, tot 
elkander staan als 1 en ß. 
Eindelijk stellen wij ons voor dat, in eenig punt en op 
eenig oogenblik, bij B de snelheden u, v, w , y-maal, 
de dichtheid d-inaal, het geraiddelde snelheidsquadraat a 
-maal, en de grootheden //, - en ^ resp. rj, ^-maal groo- 
e 
ter zijn dan in het overeenkomstige punt en op den over- 
eenkomstigen tijd in den toestand A. De grootheden «, ß, 
7 , d, f, ?/, 0-, ^ zijn daarbij constanten, en het is de vraag 
of‘ men die zoo kan bepalen, dat 00 k de tweede bewegings- 
toestand mogelijk is, dus aan de bewegingsvergelijkingen 
voldoet. 
Vooreerst blijkt uu uit (1) en (2), dat wanneer 
