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V. de Souza-Brandäo. 
so daß bei Benutzung einer solchen Lichtart ein Ganguirterschied d x , 
zu dessen Kompensation der Drehungsbetrag u erforderlich ist, sich 
mit Hilfe der Formel 
d x — k x u 
berechnen läßt. 
Nun verweisen die Lehrbücher 1 * im allgemeinen für die Werte 
von (e — coh auf die bekannten Dispersionsforraeln des Quarzes, 
welche, indem sie nur die geraden Potenzen der Wellenlänge ent- 
halten, nicht rasch und bequem zum Ziele fuhren. [Enthielte die 
Entwicklung auch oder allein die ungeraden Potenzen , so könnte 
inan gleich nach der ersten abbrechen und die Brauchbarkeit der 
sich daraus ergebenden Dispersionsformel der Doppelbrechung prüfen.] 
Bedenkt man aber, daß die Dispersion der Doppelbrechung eine 
Größe zweiter Ordnung mit Bezug auf die Dispersion der 
Brechungsindices ist, so läßt sich hoifen, daß dieselbe durch eine 
zweigliederige Formel zur Darstellung gebracht werden kann , in 
welcher nur die erste , allerdings negative , Potenz der Wellen- 
länge auftritt. In der Tat bildet die Formel 
(1) ( e — <u) = a + b . X *, 
wo 
(1') a = 8,324 . 10— 3 , 
(1") b = 0,4867 . 10-°, 
eine zwischen den Linien B und H sich den Beobachtungen gut 
anschließende Formel, wie folgende Tabelle zeigt. 
Linien 
;. . 10 3 * 
(f - co) 10‘ 
(berechnet) 
(e — <u) 10 3 ** 
(beobachtet) 
Diff . 10" 
B 
0,68675 
9,03(3) 
9,03 
+ 0,3 
0 
0,65630 
9,06(6) 
9,07 
-0,4 
D m 
0,58932 
9,15(0) 
9,15 
0,0 
E 
0,52697 
9,24(8) 
9,18 
+ 6,8 
F 
0,48015 
9,32(5) 
9,31 
+ 
G 
0,43080 
9,45(4) 
9,43 
+ 2,4 
H 
0,39715 
9,54(9) 
9,54 
+ 0,9 
Obige Dispersionsformel kann auch geschrieben werden 
1 . 3 ) 
oj) IO 3 = 8,324 + 
0,4867 
(TTiöy 
1 Vergl. Th. Liebisch, Physikalische Kristallographie. 1891. p. 466. 
* Mascart, Trait6 d’optique. 3. 658. 
** Ibid. p. 663. 
