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V. de Souza-Brandäo, 
Theoretisch wäre immer die Möglichkeit vorhanden, solange 
eine Dispersionsformel der Doppelbrechung für das Kompensator- 
material besteht, die Wellenlänge der benutzten Lichtart zu be- 
rechnen, indem der Kompensator selbst die andere Gleichung zwischen 
A und (e — io ) resp. (n t — n 2 ) liefert, und aus zwei solchen Glei- 
chungen in A und (n, — n 2 ) letztere Größe eliminiert und A er- 
mittelt werden könnte. Nur würde dies unter Benützung einer 
Dispersionsgleichung mit höheren (negativen) Potenzen von X als 
der ersten zu Gleichungen von über dem zweiten Grad in X führen, 
während Dispersionsformeln mit positiven Potenzen von X nicht zu 
bilden sind. 
Man könnte übrigens eine in den meisten Fällen genügende 
Annäherung erzielen, wenn man bedenkt, daß es sich hier vor- 
wiegend um nicht ganz monochromatische Lichtarten handelt, schon 
dadurch , daß man die sonst sehr kleine Dispersion der Doppel- 
brechung im Quarz ganz vernachlässigt. Dann wäre die spezielle 
Konstante k, z. B. diejenige kc für Na-Licht, als absolute Kon- 
stante zu betrachten, und man hätte für die beliebige Wellen- 
länge A x , welcher eine Drehung w x in Trommelteilen entsprechen 
möge, den Ausdruck 
A x = k D w x . 
Wenn man diese Formel auf einen Kompensator mit der 
Konstante 
k D = — = 1,214 . 10~ ß 
w D 
anwendet, bekommt man für die Linie B (A x Ab) eine Abweichung 
von nur 1,1 °/o in X, d. h. 
Xb' — kc Wb 
fällt nur um 1,1 °/o von Ab größer als der richtige Wert 
Ab — - kß Wb. 
Dagegen beträgt für die Linie H die Abweichung 4,3 °/o von Ah 
im entgegengesetzten Sinne. Diese Resultate erhält man leicht, 
wenn man aus der speziellen Konstante ko die absolute Konstante 
ko_ 
P (fi — (o) D 
und daraus wieder 
1,214 . 10~ c 
9,15 . IO“ 3 
0,133 
10 - 
k B == p(«-r w) B = 1,201 . 10-' : 
berechnet. Dann ist 
Ab' ko 
Ab kß 
1 + 1 , 1 / 100 , 
