UNITAIRES. 
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m 2 étant l’hermitienne /-aire canonique e r —l 2 \ d’ailleurs 
e,. — l 2 estinversible et hermitienne, puisque qq' = q'q = hypo- 
hermitienne. Ainsi l 2 -+- m 2 = c,.. 
81° Raisonnant comme au Chapitre III (27°), on voit 
que q a ses n — r dernières lignes composées de zéros, 
99 - 
cd -l- dd! o 
o o 
9 9 
de d d 
d' c d' d 
L’hypohermilienne d' d étant nulle a le rang zéro. D’après 
les théories du Chapitre III, le Tableau d a le rang zéro et 
d — o. Alors 
cd — de — m*, m~ x ce 1 ni * = m~ l c (m~ l c ) 1 = e r , 
fti 1 c = w — r — aire réelle et orthogonale. 
Puis 
c—mw , d — w' m, d c — w' m l w\ 
w est échangeable à m 2 , à L 2 = e r — m 2 , à m et à L. 
11 vient ainsi 
82° Les conditions (i) d’unitarité au 79° donnent encore 
P9 — 
9 P — 
Imw o 
o o 
Imw o 
o o 
— 9 P 
= P9' 
w' ml o 
o o 
/ Imw' o 
\ o o 
ou simplement l/nw — Imw ' . Comme m est invertible, il 
reste Iw = w'I et 
(') 
l - wlw. 
