( 345 ) 
Zijn behalve deze vergelijkingen, voor een omgrensd met 
vloeistof gevuld gedeelte der rnimte, alle snelheden aan 
liet begrenzend oppervlak naar ricbting en grootte bekend, 
dan is daardoor de vloeistofbeweging bepaald en bet komt 
sleclits aan op liet integreeren der partieele differentiaal- 
verg. (II) en bet invoeren der grenscondities. 
Verwaarloost men de ttveede en boogere machten der snel- 
heid, dan vereenvoudigen zieh de vergelijkingen tot: 
fi A 2 11 — 
/u A 2 v Z= 
8 (Vq + p) 
S x 
8 ( V Q + P) 
fL A 2 w — 
Ö y 
^ ( Vq + p) 
(in) 
d z 
S n , 8 v S vj 
T~ + ; h T~ = 0 
o x a y o z 
Alvorens nu verder te gaan willen wij opmerken, dat bet 
zoo vereenvoudigde stel formules, dat voor physische vloei- 
stoffen slechts voor oneindig kleine, of bij benadering voor 
geringe stroomsnelkeden geldt, voor vloeistoffen, die een ein- 
digen wrijvingscoefficient bij oneindig kleine dichtbeid bezit- 
ten, geldig blijft ook bij de grootste stroomsnelbeden. Daar 
tusschen de soortelijke massa eener vloeistof en haar wrij- 
vingscoefficient geen noodzakelijk verband bestaat, zijn der- 
gelijke vloeistoffen zonder traagheid allezins denkbaar. Wil 
men daarbij van bet invoeren van van buiten inwerkende 
krachten geen afstand doen, dan kan men zieh voorstellen, 
dat met het afnemen van q gepaard gaat eene toeneming van 
V en in de formules (III) onder V q de limiet van dit pro- 
dukt verstaan. 
Uit deze omstandigheid blykt, dat het in aanmerking ne- 
men uitsluitend van de eerste macht der in de vloeistof op- 
tredende snelheden neerkomt op het verwaarloozen van de 
