Fr. Schwietring, Ueber die Methoden von F. Becke etc. 293 
Über die Methoden von F. Becke und F. E. Wright für die Be- 
stimmung des Winkels der optischen Achsen. 
Von Fr. Schwietring in Celle i. H. 
Mit 2 Textfiguren. 
F. Becke 1 und F. E. Wright 1 2 haben beide die Bestimmung 
des Winkels der optischen Achsen für durchsichtige inaktive Kristalle 
in dem Falle behandelt, daß nur die Spur einer optischen Achse 
im Interferenzbilde der hinteren Brennebene des Objektivs bei ein- 
fallendem konvergenten polarisierten Lichte sichtbar ist. Beide 
Forscher gründen ihre Methode auf die Ermittlung der Polari- 
sationsrichtung p für eine solche Wellennormale n im Kristall, 
deren Spur N' im Interferenzbilde durch einen dunklen Punkt der 
Hauptisogyre angegeben wird. In der Tat, liefert das Interferenz- 
bild die Lage einer optischen Achse und die Ebene der optischen 
Achsen, so ergibt ein Paar zugehöriger Werte n, p mit leichter 
Mühe nach der FRESNEL’schen Regel die Lage der zweiten optischen 
Achse. In der Auffindung von zwei entsprechenden Werten lt, p 
gehen jedoch die Methoden von Becke und Wright auseinander. 
P. Kaemmerer 3 4 hat diese beiden verschiedenen Methoden miteinander 
verglichen und festgestellt, daß in theoretischer Hinsicht das Ver- 
fahren von Becke einwandfreier und deshalb vorzuziehen sei, 
während es in praktischer Hinsicht etwa denselben Genauigkeits- 
grad besitze wie das Verfahren von Wright. Kürzlich hat 
V. Souza-BrandIio 4 den umstrittenen Gegenstand von neuem unter- 
sucht. Er behauptet, daß Kaemmerer den Kernpunkt der Streit- 
frage nicht klargelegt habe, daß er vielmehr durch eine besondere 
Annahme im voraus der Auffassung von Becke den Vorzug ge- 
geben habe. Die vorliegende Abhandlung hat den Zweck, den 
Gedankengang von Kaemmerer wie auch den Ein wand von Souza- 
BRANDäo nochmals nachzuprüfen ; dabei zeigt sich, daß der erwähnte 
Einwand nicht zutreffend ist. 
Zunächst sollen die verschiedenen Methoden von Becke und 
Wright kurz angegeben werden. N' sei entsprechend der obigen 
Bezeichnung ein dunkler Punkt der Hauptisogyre in der Inter- 
ferenzerscheinung. Die zu dieser Spur N' zugehörige Wellen- 
normale tt im Kristall habe auf einer Kugel mit dem Einfalls- 
punkt 0 auf der vorderen Grenzebene der Kristallplatte als Mittel- 
punkt den Pol X, die AVellenebene W, die Polarisationsebene 
und die Polarisationsrichtung p. Der Radius der Kugel sei a 2 . f, 
wo a 2 den mittleren Hauptbrechungsindex der Kristallplatte und 
1 F. Becke, Min.-petr. Mitt. 24. p. 35. 1905 ; 28. p. 290. 1909. 
2 F. E. Wright, Min.-petr. Mitt. 27. p. 293. 1908; 30. p. 171. 1911. 
3 P. Kaemmerer, Fortschr. d. Min. 3. p. 141—158. 1913. 
4 V. SoDZA-BRANDäo, Zeitschr. f. Krist. 54. p. 113 — 119. 1914. 
