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P. Niggli, Raummodelle zur Einführung 
Man sieht hier aber den Zusammenhang aller drei Projektionen 
eines Systemes, beispielsweise die Notwendigkeit, daß in der 
P T-Ebene eine Dreiphasenschlinge zu einer Linie wird. Alle drei 
Projektionen ersetzen die gezeichnete Raumfigur vollständig. 
Die dargestellten Kurven sind aber nicht die einzigen räum- 
lich darstellbaren Elemente der Raumfigur A— B. Phasengemein- 
schaften mit zwei Freiheitsgraden (zwei koexistierende Phasen) er- 
geben Flächen, die sich ebenfalls zeichnen lassen. Dann entsteht 
ein körperliches Gebilde, wie es beispielsweise für ein System von 
unserem Typus A. Smits 1 ausgeführt und beschrieben hat. Alle 
diese Flächen sind in Fig. 2 nicht zur Darstellung gebracht, wir 
Fig. 3. Schnitte für konstanten Druck und konstante Temperatur durch 
das Raummodell der Fig. 2 mit m n als gemeinsamer Achse. 
können aber auf folgende Weise den Charakter der Raumfigur 
hervortreten lassen. Wir denken uns durch eine Koexistenzgerade, 
beispielsweise durch nm der Fig. 2, zwei Ebenen gelegt, eine 
parallel der T-X-Ebene, eine parallel der P-X-Ebene. Die erstere 
liefert durch das körperliche Gebilde einen Durchschnitt für kon- 
stanten Druck, die zweite für konstante Temperatur. Diese Durch- 
schnitte geben uns einen Einblick in die Gestalt der vollständigen 
Raumfigur (s. Fig. 3). Fig. 3 zeigt eine solche Konstruktion, n 
und m sind Punkte der Dreiphasenschlinge (entsprechend n und m 
der Fig. 2). I ist der senkrecht darüberliegende Punkt auf der 
kritischen Kurve ki q. 
r ist ein Punkt der Kurve fa b, s ein Punkt der Kurve bd usw. 
n v und n s sind Schnittkurven durch die Fläche der Koexistenz : 
1 Zeitschr. f. phys. Chemie. LXXVI. p. 445. 1911. 
