in die physikalisch-chemische Eruptiv-Gesteinskunde. 
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mischen wächst der Dampfdruck und wird schließlich dem kon- 
stanten Druck gleich. So entspricht jeder Zusammensetzung inner- 
halb von m 6 n 6 Aß / 6 eine Schmelzlösung von der Zusammensetzung 
längs j « 6 H ß und ein Dampf längs k e 1 R . Dieser Dampf ist natürlich 
sehr A-reich und enthält wenig von den scliwerfliichtigen Bestand- 
teilen B und C. Der Übersichtlichkeit halber sind die Verhält- 
nisse in unseren Figuren nicht extrem gedacht. A selbst befindet 
C 
Fig. 4. Isothermendiagramm des ternären Raummodelles (konstanter 
Druck P) für die konstante Temperatur T 6 . 
sich bei einer Temperatur weit über der kritischen. In dem von A 
ausgehenden Zipfelchen A 1; 6 1 6 ist daher Gas die einzig mögliche 
Phase. 
Bei einer tieferen Temperatur sind die Sättigungskurven e f 
und c g nach innen gewandert, d. h. die Löslichkeiten von B und C 
in den ternären Schmelzlösungen haben abgenommen. Den mit 
festem [B] oder festem [C] koexistierenden Schmelzlösungen kommt 
infolge der größeren Mengen von A ein höherer Dampfdruck zu. 
Der Dampfdruck einer der gesättigten Lösungen kann dem äußeren 
