in die physikalisch-chemische Eruptiv-Gesteinskunde. 
459 
schneiden sich bereits innerhalb des Dreieckes im Punkt d 4 . Es 
ist also der Dampfdruck einer ganzen Reihe von an B gesättigten 
Schmelzlösungen größer als der konstant gehaltene Druck. Für 
Zusammensetzungen dieser Art koexistiert neben festem [B] eine 
fluide Phase längs der Kurve o 4 i 4 . Im Gebiet B o 4 i 4 ist dies 
der Fall. Bei der Temperatur T 4 ist der Dampfdruck der Lösung c/ 4 
gerade gleich dem herrschenden Druck. Es scheidet sich dort so- 
Fig. 6. Isothermeudiagramm für das ternäre Raummodell (konstanter 
Druck P) für die konstante Temperatur T 4 . 
mit unter Bildung von Dampf i 4 festes [B] ab. Die Koexistenz 
der drei Phasen festes [B] + Schmelzlösung d 4 + Dampf i 4 gilt 
für alle Zusammensetzungen innerhalb des schwarz gehaltenen Drei- 
eckes B d t i 4 . Zur gleichen Zeit weist auch im binären System A — C 
die gesättigte Lösung von [C] in A die Erscheinungen der Dampf- 
bildung, 
Schmelzlösung ij t = [C] fest + Dampf I 4 
auf. Das Gebiet einfacher ungesättigter Lösungen wird daher 
durch g 4 c 4 d 4 allein bezeichnet. / 4 d 4 1 4 r/ 4 gibt die Koexistenz von 
