460 
P. Niggli, Raummodelle zur Einführung 
Dampf + Schmelze an. Innerhalb A o 4 < 4 l 4 existiert nur eine gas- 
förmige Phase. Wird noch weiter abgekühlt, so verschieben sich 
die Sättigungskurven d e und e g noch mehr nach A hin, und zwar 
bedeutend rascher als die Kurve d g. Deshalb treten die Schnitt- 
punkte mehr im Innern des Konzentrationsdreieckes auf. Für eine 
Temperatur T 3 hat dann die Fig. 7 Geltung. Es gibt nun drei Drei- 
phasengebiete : Dreieck B C e 3 mit dev Koexistenz [BJfest + [C]fest + 
B 
A Sj C 
Fig. 7. Isothermendiagramra für das ternäre Raummodell (konstanter 
Druck P) für die konstante Temperatur T f . 
Schmelzlösung c 3 ; Dreieck B d a i 3 mit der Koexistenz [B]f* s t + 
Schmelzlösung d 3 -f- Dampf /' 3 ; Dreieck C li a r 3 mit der Koexistenz 
[Cjfest. + Schmelzlösung h 3 + Dampf r 3 . Fünf Zweiphasengebiete 
sind vorhanden, nämlich B o 3 / 3 mit der Koexistenz von [B]f es t + 
fluide Phase ; B d 3 c 3 mit der Koexistenz von [B] te st + Schmelz- 
lösung; d 3 h 3 i 3 l 3 mit der Koexistenz von Schmelzlösung + Dampf; 
C h 3 l a mit der Koexistenz von [C]f es t + Schmelzlösung ; C / 3 s 3 mit 
der Koexistenz von [C]f es t + fluide Phase. 
Ungesättigte Schmelzlösung allein ist im Gebiet c 3 d 3 h 3 vor- 
handen, eine Gasphase für sich existiert im Zipfel A s 3 l 3 i 3 o 3 . 
