in die physikalisch-chemische Eruptiv-Gesteinskunde. 
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Bei noch weiterer Abkühlung werden die inneren drei Zwei- 
phasengebiete und das Gebiet einfacher ungesättigter Schmelzen 
immer kleiner, bis schließlich auch der Dampfdruck der eutekti- 
schen Schmelzlösung gleich und größer als der herrschende kon- 
stante Druck wird. Von nun an gibt es keine stabilen Schmelz- 
lösungen mehr, sondern nur noch fluide Lösungen. Einen solchen 
Fall stellt Fig. 8 für die Temperatur T 2 dar. c 2 gibt die Zu- 
B 
Fig. 8. Isothermendiagramm für das ternäre Kaummodell (für konstanten 
Druck P) für die konstante Temperatur T 2 . 
sammensetzung der eutektischen fluiden Lösung an ; e 2 o 2 bezw. e 2 s 2 
sind die Sättigungskurven für [B]f es t bezw. [C]f es t in der fluiden 
Phase. 
Dieser Zustand wird bei weiterer Abkühlung lange andauern, 
indem sich unter Abscheidung von [B]f est oder [C]f es t, oder beiden, 
die Zusammensetzungen der fluiden Lösungen immer mehr nach A 
hin verschieben. Erst etwas unterhalb der ersten kritischen End- 
temperatnren oder unterhalb der kritischen Temperatur von A treten 
wieder flüssige Lösungen auf. Die Reihenfolge der Phänomene 
