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P. Niggli, Raummodelle etc. 
sung angeben, sind abnehmbar, um die Übersichtlichkeit zu er- 
leichtern (siehe Fig. 12). 
Ein solches Modell kann dazu dienen , um die prinzipiell 
wichtigen Eigenschaften magmatischer Systeme (ohne Komplikationen 
durch Verbindungen, Mischkristalle usw.) nach allen Seiten hin zu 
diskutieren. In erster Linie gibt es natürlich eine vollständige 
Beschreibung der Vorgänge unter dem, w'ie schon gesagt, nicht 
sehr hohen Druck, für den es angefertigt ist. Ein an leicht- 
flüchtiger Substanz (A) nicht sehr reiches ternäres Magma weist 
bei der isobaren Abkühlung je nach der Zusammensetzung zuerst 
Ausscheidung von [B J fest oder [C]f es t auf. Die Schmelzlösung, die 
zuriickbleibt, wird immer A-reicher. Wird die eutektische Kurve 
vor Bildung einer Dampfphase erreicht, so scheiden sich aus der 
Schmelzlösung festes [B] und festes [C] gleichzeitig aus. Schließ- 
lich aber ist bei weiterer Abkühlung die Schmelzlösung an A so 
v'eit angereichert worden, daß ihr Dampfdruck dem äußeren Druck 
gleich wird. Dann erstarrt die Hauptmasse von [B] und [C] unter 
Bildung einer fluiden Phase, die selbst den Charakter einer eutekti- 
schen Lösung beibehält. Weitere Abkühlung hat langsame Aus- 
scheidung von [B] und [C] aus dieser sehr A-reichen fluiden Phase 
zur Folge. Bei einer viel tieferen Temperatur können schließlich 
unter dem herrschenden Druck A-reiche Gemische auch w’ieder 
flüssig werden, wobei eine kleine Resorption von [B] fest und [C] fcst 
stattfinden mag. 
Aber auch das Verhalten eines solchen Systemes bei anderen 
Drucken läßt sich an Hand des Modelles leicht demonstrieren. Ist 
der Druck höher als die unteren kritischen Drucke, aber niedriger 
als der Maximaldampfdruck ternärer Schmelzlösungen, so fällt von 
den drei Teilen der Gipsfigur der untere Teil w r eg, d. h. die Mög- 
lichkeit der Zweiteilung’ in eine flüssige und gasförmige Phase bei 
tiefen Temperaturen ist nicht vorhanden. Ist der Druck sehr groß, 
größer als der Maximaldampfdruck (beispielsweise in der magmati- 
schen Tiefenzone), so fallen in Fig. 12 die beiden unteren Teile 
vollständig fort und die steilen Sättigungsflächen von [B] und [C] 
setzen sich bis zum sehr tief gelegenen (in den Raummodellen 
nirgends berücksichtigten) ternären eutektischen Punkte fort. Man 
sieht daraus auch die große Temperaturerniedrigung des Fest- 
werdens infolge Beimischung eines leichtflüchtigen Bestandteiles. 
Die Lösungen werden dabei durch relative Anreicherung von A 
immer leichtviskoser (wenigstens bis zu einem maximalen Wert) 
und gleichzeitig von größerer Innenspannung. Ihnen mag es mög- 
lich sein, vorhandene schwache Stellen der Umwandungen zu durch- 
brechen und die Erscheinungen der Injektion hervorzurufen. 
Ist schließlich der Druck gering, so hat man durchwegs Er- 
scheinungen, wie sie etwa der mittlere von den drei Teilen der 
Gipsfigur darstellt, d. h. es koexistiert eine an B und C wenig 
