530 
P. Kaemmerer. 
wenig gegen das einfallende Licht gedreht und eine Nadel selbst 
vertikal, so erhielt man die drei Kurven der Fig. 6. Diese gehören 
zum Typus 1 b. 
An drei sehr dünnen Glasstäbchen ließen sich dieselben 
Erscheinungen nachweisen , wie sie die drei Nadeln zeigten. So 
wurde z. B. Fig. 7 erhalten, die der Fig. 5 durchaus entspricht. 
3. Beugungserscheinungen. 
A. Theoretisches. Die Beugungserscheinungen, die eine 
Schar von parallelen Stäbchen gibt, kann man annähernd erschließen, 
wenn man die Beugungserscheinungen der ebenen Gitter 
in Betracht zieht. Die Schar der Stäbchen kann dann als eine 
Reihe hintereinander liegender Gitter angesehen werden. Das, was 
gewöhnlich als charakteristische Gittererscheinungen betrachtet und 
verwertet wird, die seitlichen Beugungsmaxima bezw. die Beugungs- 
spektren, kommt allerdings hier nicht in Frage, da diese je für 
jedes folgende Gitter hier an andern Stellen liegen, sich also 
gegenseitig stören und mischen. 
Die Beugungserscheinung an einem Gitter wird zurückgefiihrt 
auf die Beugung durch einen rechteckigen Spalt '. Mau betrachtet 
gewöhnlich den Fall, daß die Lichtquelle Q und der Punkt P, in 
dem beobachtet wird, beide unendlich fernliegen (FRAUNHOFER’sclie 
Beugungserscheinung). Die Seiten des Rechtecks seien der X- und 
Y-Achse des Koordinatensystems parallel und der Mittelpunkt des 
Rechtecks sei der Anfangspunkt 0. Die lange Rechteckseite sei b. 
Der Winkel P 0 Y sei ß, der Winkel Q 0 Y = e, l die Wellen- 
länge des benutzten Lichtes. 
Es tritt dann eine Bengungserscheinung ein, die quer zur 
Längsrichtung des Spaltes von Dunkelheitsstellen durchsetzt wird, 
die der Bedingung genügen : 
tt , h A 
V. cos ß — + — ; cos e 
— b 
(h = l,2,3....) 
Da l : b sehr klein ist, auch für h große Werte nicht in 
Frage kommen, so folgen diese Dunkelflächen sehr dicht auf- 
einander, und es erscheint im wesentlichen ein schmaler Lichtraum, 
der begrenzt wird von den Flächen, die die Bedingung erfüllen : 
YI. cos s = + -t- cos f. 
— b 
Alle die Richtungen ß bilden einen Kreiskegel um die Y-Achse. 
Für jede Einfallsrichtung e also ergeben sich zwei Kegel, die den 
lichterfüllten Raum abgrenzen. In einer Ebene, die der Beobach- 
1 Vergl. z. B. P. Drude, Lehrbuch der Optik, p. 199 ff. 1900. 
