( 247 ) 
2°. Als het tweede lichaam aanvankelijk in rust is, derhalve 
q = 0, <5=1, / = 1 , 
rr 1 — ' <>P 
\ — v 
1 +P 
V = 
1 + « 
1 + P 
v. 
3°. Als beide voorwaarden gelijktijdig vervuld zijn, 
p = 1 en q = 0 , V = — - — v , V — v 
zoodat V -f- V = v, wat ook e. 
4°. Als liet tweede lichaam zieh in teorengestelden zin be- 
weegt, wordt q negatief, gelijk — q x , 5 = 1 — _p<7i?/=l-f-<7i- 
Deze laatste opmerkingen, hoe allereenvoudigst ook, meen- 
den wy, daar zij algemeen zijn, niet acliterwege te moeten laten. 
Andere gevolgen zullen wij te gelijk met twee vraagstuk- 
ken omtrent energie bespreken, wanneer de formales voor de 
kinetische energien der beide lichamen na de botsing gege- 
ven zijn. 
2. De door Xewton proefondervindelijk gevondene wet 
geeft, bij invoering der snelheid u van het zwaartepunt der 
beide massa’s, eene belangrijke betrekking tusschen de snel- 
heden voör en na de botsing. 
Daar 
u 
en dus 
mv -}- ?n v 1 pq 
— = — — v 
m -{- w 1 -{ - p 
(1 -f- p) u = 3 v 
3 
1 4- p 
volgt uit (1) en (2) 
V -{-pl r = 3 v = (1-j-p)« 
V — V = efv 
dus 
(1 _}_ p ) V = (1 + p) u — epfv . ... (5) 
(1 + P) v ' — (!+;>)» + «/» (6). 
(5) geeft 
epfv pv—pqv (1 d-/))i — (l+jo^w 
u — v — = a = c — 
1+p 1 +p 1+P 
e (»—«)» 
