( 248 ) 
evenzoo volgt uit (G) , 
F' — 
efv v — v 1 
1 f P 6 1 +P 
v-\-pv V — pv 
e = e (u — v ) 
1 TP 
dus u — V — e(v — u) (7) 
V — u = e(u — v') (8). 
Na de botsing zijn derhalve de betrekkelijke snelheden der 
beide lichamen ten opzichte van het zwaartepunt in richting 
omgekeerd en in reden van 1 : e verminderd ; dus daar e = 
of < 1, in het algemeen kleiner geworden. 
Voor e = 0 verdwijnt de betrekkelyke snellieid ten op- 
zichte vaa het zwaartepunt na de botsing en wordt 
V — u — V . 
3. Uit de waarden (3) en (4) voor V en V, volgt ter- 
stond, als a = 
en cc- 
rn V 2 , m 
ß — en ß — 
' v ' 2 
de energien der beide massa’s voor en na de botsing aan- 
duiden, 
ß = 
ß' = 
?l)'a . 
\ 1+p 1 
f 8 4- ef \ 2 
( 1 ±P l Pa 
• ( 9 ) 
( 10 ). 
De energien der beide lichamen zyn dus door rniddel der 
aanvankelijke energie « van het eerst aangenomen lichaam 
uitgedrukt. 
a 
Zoo noodig kan in (10) « door worden vervangen; 
ß' gaat dan over in 
ß' = 
*-/ 
(10,). 
De zeer eenvoudige uitdrukkingen (9) en (10) zullen wij steeds, 
als de meest doelmatige, gebruiken. Zij geven eene regelma- 
tige en spoedige oplossing van de vraagstukken der botsing, 
