( 250 ) 
3 e . Het verlies aan kinetische energie van voortgaande hewe- 
ging hij de hotsing. 
Noemen wij de som der kinetische energien vöor de bot- 
sing W en daarna w , zoo is 
W =. (1 -1 - pq 2 )a 
w = ß + ß' = 
d 3 _|_ e 2 p / 2 
1 +P 
zoodat het verlies U aan kinetische energie bij de hotsing 
uitgedrukt wordt door de vergelijking 
U— W — w = (1 — e 2 ) CC . 
1 +P 
Dit verlies verdwijnt dus bij volmaakt veerkrachtige licha- 
men, wanneer e = 1 ; het is het grootst bij onveerkrachtige, 
waar e — 0 ; dan zal 
U n =z 
pf z 
1 +P 
P*f*+Pf* (1+p— ' 5) 2 +p(d— <?(l+/>)) 2 
(1 +pf 
z=-m(v—u) 2 + “ m'(u- 
(1 +P) 2 
-v'Y 
d. i. het verlies is gelijk de som van de halve levende krach- 
ten der verlorene en gewonnen snelheden. Het bekende be- 
ginsel van Carnot. 
4 e . De voorwaarde , dat de totale kinetische energie na hotsing 
1 
— der aanvankelijke energie zij. 
W=n,„ „f (1 = 
\ 1 + P I 
« S ‘ 2 + e 2 n p/ 2 = (1 + p) (1 + p q 2 ) 
e 2 __ (! + p — ”) + (? — 2n) pq + ( 1 — n)p 2 ( f 
np{\ — q ) 2 
ical n= 1, dus geen verlies plaats hebben, zoo moet e = 1. 
