( 256 ) 
Deze is (N°. 6 I en I') als volgt over beide lichamen ver- 
deeld: 
d 2 + 2 pfS 
(1 + Pf 
en 
p d 2 — 2 p f 5 
(1 + P? 
■ . (23) 
De beide lichamen vormen op het einde van het eerste deel 
eene vereenigde massa, die met de snelheid u voortgaat ; de 
beide zamenstellende deelen dier massa, m en m' of m en 
p to, verhouden zieh als 1 : p. Het laat zieh verwachten, dat 
ö 2 
de aanwezige kinetische energie a zieh in die zelfde 
1 + P 
verhouding over de beide massa’s verdeelen zal, zoodat de 
beide lichamen afzonderlijk bezitten 
d 2 p8 2 
r cc en 
(i +pf (i +pf 
(24) 
Vergelijken wrj deze waarden met die, in (23) gegeven, 
zoo blijkt, dat voor die gelijkmatige verdeeling der energie 
gevorderd wordt, dat van het eerste lichaam de hoeveelheid 
energie 
Ci = 
(i + p Y 
naar het tweede overgaat. 
Werkelijk stemt dit met de in (21) voor C gevonden waarde 
overeen ; immers, zoo wrj daarin e = 0 stellen, dus hetgedeelte 
nemen, dat tot het eerste deel der botsing behoort en waartoe 
zieh het transport van energie bij onveerkrachtige lichamen 
bepaalt, vinden wij juist de boven gegevene waarde . Zoo 
wordt dan het eene gedeelte van dit energietransport toege- 
licht en blijkt, dat de kinetische energie zieh zoodanig over 
de beide vereenigde massa ’s verdeelt, dat de (volume) dichtheid 
der energie in beide massa’s dezelfde is. Het aanwezig zijn der 
energie onder anderen vorm, afkomstig van de vroeger aan- 
wezige betrekkelijke beweging, heeft dus blijkbaar op deze 
verdeeling geea invloed, wat zeker merkwaardig is. 
